ねじれたセクター

理論物理学において、ツイストセクターはオービフォールド 共形場理論におけるセクターの構成である。^[1]

弦理論の最初の量子化形式（または2次元共形場理論）では、弦の観測量がGを法としてのみ定義されている場合、ターゲット空間はオービフォールドM/Gです。その結果、閉じた弦の周りを1周した後の場の値は、何らかのG変換を法として元の値と同じである必要があります。

つまり、 ${\displaystyle g\in G}$

${\displaystyle X(\sigma +2\pi ,\tau )=g[X(\sigma ,\tau )]}$

G の各共役類に対して、異なる超選択セクター（世界面に関して）が存在します。恒等共役類からなる共役類は非ねじれセクターを生じ、他のすべての共役類はねじれセクターを生じます。観測量は G を法とする法のみであるため、互いに 共役な2 つの異なる g が同じセクターを生じることは容易に理解できます。

2 番目の量子化形式では、異なるセクターによって異なるオービフォールド投影が生成されます。

参照

• オービフォールドコホモロジー

参考文献

1. Schweigert, Christoph (2004), Duplij, Steven; Siegel, Warren; Bagger, Jonathan (編), "Twisted Sector" , Concise Encyclopedia of Supersymmetry: And noncommutative structures in math and physics , Dordrecht: Springer Netherlands, p. 492, doi :10.1007/1-4020-4522-0_665, ISBN 978-1-4020-4522-6、 2024年11月7日取得