ゲージーノ凝縮

量子場の理論において、ゲージノ凝縮とは、ゲージボソンの超対称性を持つ理論においてゲージノと呼ばれるゲージ場の超対称パートナーから構成される双線型表現のいくつかのモデルにおける非ゼロの真空期待値である。^{[ 1 ]}ゲージノとボソンゲージ場とD項はすべて、ウェス・ズーミノゲージの超対称ベクトル超場の要素である。

${\displaystyle \langle \lambda _{\alpha }^{a}\lambda _{\beta }^{b}\rangle \sim \delta ^{ab}\epsilon _{\alpha \beta }\Lambda ^{3}}$

ここで、はゲージノ場（スピノル）を表し、はエネルギースケール、aとbはリー代数の指数、αとβはファン・デル・ヴェルデン（2成分スピノル）の指数を表す。このメカニズムはカイラル対称性の破れに類似しており、フェルミオン凝縮体の一例である。 ${\displaystyle \lambda}$ ${\displaystyle \Lambda }$

超場表記法では、はゲージ場の強度であり、 はカイラル超場です。 ${\displaystyle W_{\alpha }\equiv {\overline {D}}^{2}D_{\alpha }V}$

${\displaystyle \langle W_{\alpha }^{a}W_{\beta }^{b}\rangle =\langle \lambda _{\alpha }^{a}\lambda _{\beta }^{b}\rangle \sim \delta ^{ab}\epsilon _{\alpha \beta }\Lambda ^{3}}$

${\displaystyle W_{\alpha }W_{\beta }}$ もまたカイラル超場であり、非ゼロのVEVを獲得するものはこのカイラル超場のF項ではないことが分かります。そのため、ゲージノ凝縮自体は超対称性の破れにはつながりません。もし超対称性の破れも起こるとしたら、それはゲージノ凝縮以外の何かによって引き起こされます。

しかし、ゲージノ凝縮体はR電荷が2である ため、U(1) _R対称性を確実に破ります。${\displaystyle \lambda_{\alpha}^{a}\lambda_{\beta}^{b}}$

参照

• タキオン凝縮

参考文献

1. モーリス・レヴィ (1997-10-31)。基本粒子の質量: Cargèse 1996。スプリンガー。 330ページ–。ISBN 978-0-306-45694-7. 2013年8月7日閲覧。