A ( G ) をGの座標環とします。これはGが左平行移動によって作用するGの表現です。不変ベクトルv上で値 1 を持つVの双対の元v ′を選びます。w ∈ Vをa ∈ A ( G )の元にa ( g ) = v ′ ( g ( w ) )として送ることで、 VからA ( G )への写像が得られます。これによりv は1∈ A ( G )に送られるので、 V ⊂ A ( G ) かつv =1と仮定できます。
表現A ( G ) の構造は以下のように与えられる。 Gの極大トーラスT を選び、それが A ( G ) に右並進作用(つまりGの作用と可換となるように)するようにする。すると、A ( G ) は、λ に従って変換する元の部分表現A ( G ) λのTの指標 λ 上の和として分解される。したがって、 V はA ( G )のT不変部分空間A ( G ) λに含まれると仮定できる。
表現A ( G ) λは、形式E λ+ n ρ ⊗ E n ρの部分表現の増加和集合です。ここで、 ρ はTの単純根を選択するためのワイルベクトル、nは正の整数、E μはTの指標 μ に対応するG / B上の直線束の切断空間です。ここで、BはTを含むボレル部分群です。
nが十分に大きい場合、 E n ρ は( n +1) N次元を持ちます。ここでNは正根の数です。これは、標数 0 において、対応する加群がワイル指標公式によりこの次元を持つためです。また、n が十分に大きく、 G / B上の直線束が非常に豊富である場合、E n ρ は標数 0 の場合と同じ次元を持ちます。
正の整数rに対してq = p r、かつn = q −1の場合、 E n ρには次元q NのSteinberg 表現G ( F q ) が含まれます(ここで、F q ⊂ Kは位数qの有限体です)。 Steinberg 表現はG ( F q ) の既約表現であり、したがってG ( K ) の既約表現でもあります。また、r が十分に大きい場合、 Steinberg 表現はE n ρと同じ次元を持つため、 E n ρが既約となるようなnの値は無限に存在します。
E n ρ が既約な場合、それはその双対と同型なので、E n ρ ⊗ E n ρは End( E n ρ ) と同型である。したがって、A ( G )のT不変部分空間A ( G ) λは、表現E ( E ( q −1)ρ ) に対して、形式End( E )の部分表現の増加和である。しかし、形式 End( E ) の表現に対して、0 と 1 を分離する不変多項式は行列式によって与えられる。これでハブーシュの定理の証明の概要は完了する。