ループ量子重力における物理学におけるコダマ状態は、シュレーディンガー方程式（量子力学系の波動関数を支配する線形偏微分方程式）のゼロエネルギー解である。 [1]
1988年に児玉秀夫は児玉状態の方程式を書き上げたが[2] 、それは正の時空（ド・ジッター宇宙）を記述しており、観測結果と矛盾すると考えられていたため、ほとんど無視された。[要出典]
2002 年、リー・スモーリンは、コダマ状態が、正の（ド・ジッター）宇宙定数、4 次元、重力子を持つ一般相対論のダイナミクスを再現する良好な半古典的な極限を持つ基底状態であると示唆した。[3]これは、背景に依存しない量子重力に対する通常の制約の正確な解決であり、ループ量子重力が実際に正しい半古典的な記述を持つ量子重力である証拠を提供している。 [3] 2003 年、エドワード・ウィッテンは、リー・スモーリンの論文に応答する論文を発表し、コダマ状態はチャーン–サイモンズ理論の波動関数の状態との類似性により非物理的であり、結果として負のエネルギーをもたらすと主張した。[4] 2006 年、アンドリュー・ランドノは、コダマ状態を一般化することでこれらの反論を扱った 2 つの論文を発表した。[5] [6]ランドノは、イミルジパラメータ は、ブラックホールエントロピーと一致させることで固定された実数値で一般化されると、量子重力におけるパリティ破れを記述し、CPT不変で、正規化可能で、カイラルであり、重力と量子場の理論の両方の既知の観察と一致すると結論付けた。[5] [6]ランドノは、ウィッテンの結論はイミルジパラメータが虚数を取り、方程式を簡素化することに依存していると主張している。[5] [6]物理的な内積は、重力のマクドウェル–マンスーリ作用の定式化に似ているかもしれない。
参考文献
- ^ 小田一郎 (2003-11-17). 「位相的量子場理論と児玉状態の関係」. arXiv : hep-th/0311149 .
- ^ 児玉秀夫 (1988). 「アシュテカー形式論のビアンキ宇宙論への特殊化」.理論物理学の進歩. 80 (6): 1024. Bibcode :1988PThPh..80.1024K. doi : 10.1143/PTP.80.1024 .
- ^ ab Lee Smolin (2002). 「正の宇宙定数を持つ量子重力」arXiv : hep-th/0209079 .
- ^ Edward Witten (2003). 「チャーン・サイモンズ波動関数と児玉波動関数に関する注記」arXiv : gr-qc/0306083 .
- ^ abc Andrew Randono (2006). 「コダマ状態の一般化I：構築」. arXiv : gr-qc/0611073 .
- ^ abc Andrew Randono (2006). 「コダマ状態の一般化II：特性と物理的解釈」arXiv : gr-qc/0611074 .
