ペンデルレーズン効果または現象は、結晶格子内を伝わる電磁波の強度にうねりが生じる回折現象です。1916年にPP・エヴァルトによって予言され[1] 、 1942年にロバート・D・ハイデンライヒによって酸化マグネシウムの電子回折で初めて観測され[2] 、 1959年には加藤則夫とアンドリュー・リチャード・ラングによってX線回折で初めて観測されました[3]。
フォトニック結晶(PhC)の出口面では、回折波の強度が周期的に変調され、結晶スラブの厚さに応じて「正」(前方回折) 方向または「負」(回折) 方向に最大値を示します。
フォトニック結晶におけるペンデレーズン効果は、同じ方向に伝播する共存する平面波成分間の位相変調によるビート現象として理解できる。[4] [5]
この厚さ依存性は、いわゆるペンデレズング現象の直接的な結果であり、これは結晶内部での直接ビームと回折ビーム間のエネルギーの周期的な交換から成ります。[6]
ペンデレーズン干渉効果は、動的回折と可視光用に開発された関連理論によって予測されました。
参考文献
- ^ エワルド、PP (1916)。"Zur Begründung der Kristalloptik"。Annalen der Physik (ドイツ語)。354 (2): 117–143。書誌コード:1916AnP...354..117E。土井:10.1002/andp.19163540202。
- ^ Heidenreich, Robert D. (1942-09-01). 「電子顕微鏡によるMgO結晶の電子反射」 . Physical Review . 62 ( 5–6 ): 291– 292. Bibcode :1942PhRv...62..291H. doi :10.1103/PhysRev.62.291. ISSN 0031-899X.
- ^ Kato, N.; Lang, AR (1959-10-10). 「X線回折におけるペンデロスング縞の研究」 . Acta Crystallographica . 12 (10): 787– 794. Bibcode :1959AcCry..12..787K. doi :10.1107/S0365110X59002262.
- ^ サボ、S.;ジェンナーロ、E. ディ;ミレット、C.アンドレオーネ、A.ダルダノ、P.モレッティ、L.モセラ、V. (2008-06-09)。 「フォトニック結晶におけるペンデルスング効果」。オプティクスエクスプレス。16 (12 ) : 9097–9105.arXiv : 0804.1701 。Bibcode :2008OExpr..16.9097S。土井:10.1364/OE.16.009097。ISSN 1094-4087。PMID 18545621。S2CID 12456215 。
- ^ Baruchel, J.; Guigay, JP; Mazuré-Espejo, C.; Schlenker, M.; Schweizer, J. (1983-05-01). 「磁性結晶からの偏極中性子散乱におけるペンデロスング効果の観測」 . Physica B+C . 120 ( 1–3 ): 80. Bibcode :1983PhyBC.120...80B. doi :10.1016/0378-4363(83)90343-1. ISSN 0378-4363.
- ^ Punegov, Vasily I. (2021). 「断面多層膜によるX線ラウエ回折.I. ペンデレーズン効果とロッキングカーブ」. Journal of Synchrotron Radiation . 28 (5): 1466– 1475. doi : 10.1107/S1600577521006408 . ISSN 1600-5775. PMID 34475294. S2CID 237398971.