ラドンの同位体

ラドン の同位体（₈₆ Rn）

主な同位体[1] 崩壊 同位体 存在比 半減期 （t 1/2） モード 製品 ^210 Rn シンセ 2.4時間 α96% ^206 Po β ^+4% ^210 At ^211 Rn シンセ 14.6時間 β ^+72.6% ^211 At α27.4% ^207 Po ^220 Rn 微量 55.6秒 α ^216 Po ^222 Rn トレース 3.8215 d α ^218 Po

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ラドン（₈₆ Rn）には、 ¹⁹³ Rnから^{231 Rnまでの39の}同位体が知られており、すべて放射性です。最も安定した同位体は²²² Rnで、半減期は3.8215日で、崩壊すると²¹⁸
Po

ラドンの6つの同位体、^217～222 Rnは、それぞれ²¹⁷ At、²¹⁸ At、²²³ Ra、²²⁴ Ra、²²⁵ Ra、²²⁶ Raの崩壊生成物として自然界に微量に存在します。217 Rnと^{221 Rnは}、微量の²³⁷ Npの崩壊系列における稀な分岐で生成されます。222 ^Rn（および稀な分岐における^{218 Rn）は、 238} Uの崩壊系列の中間段階です。219 Rnは、 ²³⁵ Uの崩壊系列の中間段階です。220 Rnは、^{232 Thの}崩壊系列で発生します

同位体一覧

核種 [n 1]	歴史的 名称	Z	N	同位体質量 （Da）[2] [n 2] [n 3]	半減期[1]	崩壊 モード[1]	娘 同位体	スピンと パリティ[1] [n 4] [n 5]	同位体 存在比
		励起エネルギー[n 5]
^193 Rn		86	107	193.009708(27)	1.15(27) ms	α	^189 Po	(3/2−)
^194 Rn		86	108	194.006146(18)	780(160) μs	α	^190 Po	0+
^195 Rn		86	109	195.005422(55)	7(3) ms	α	^191 Po	3/2−
^195m Rn [n 6]		80(50) keV			6(3) ms	α	^191 Po	13/2+
^196 Rn		86	110	196.002120(15)	4.7(11)ミリ秒	α	^192 Po	0+
^197 Rn		86	111	197.001621(17)	54(6) ms	α	^193 Po	3/2−
^197m Rn		199(11) keV			25.6(25) ms	α	^193 Po	13/2+
^198 Rn		86	112	197.998679(14)	64.4(16)ミリ秒	α	^194ポ	0+
^199ルビー		86	113	198.9983254(78)	590(30)ミリ秒	α	^195ポ	3/2−
^199mルビー		220(11) keV			310(20) ms	α	^195ポ	13/2+
^200ルビー		86	114	199.9957053(62)	1.09(16)秒	α	^196ポ	0+
^200m Rn		2320(20)# keV			28(9) μs	IT	^200ルビー
^201 Rn		86	115	200.995591(11)	7.0(4)秒	α	^197 Po	3/2−
^201m Rn		245(12) keV			3.8(1)秒	α	^197 Po	13/2+
^202 Rn		86	116	201.993264(19)	9.7(1)秒	α (78%)	^198 Po	0+
						β ^+ (22%)	^202 At
^202m Rn		2310(50)# keV			2.22(7) μs	IT	^202 Rn	11−#
^203 Rn		86	117	202.9933612(62)	44.2(16)秒	α (66%)	^199 Po	3/2−
						β ^+ (34%)	^203 At
^203m Rn		362(4) keV			26.9(5) 秒	α (75%)	^199 Po	13/2+
						β ^+ (25%)	^203 At
^204 Rn		86	118	203.9914437(80)	1.242(23)分	α (72.4%)	^200 Po	0+
						β ^+ (27.6%)	^204番線
^205番線		86	119番線	204.9917232(55)	170(4)秒	β ^+ (75.4%)	^205 At	5/2−
						α (24.6%)	^201 Po
^205m Rn		657.1(5) keV			>10秒	IT	^205番線	13/2+#
^206 Rn		86	120	205.9901954(92)	5.67(17)分	α (62%)	^202 Po	0+
						β ^+ (38%)	^206番線
^207番線		86	121番線	206.9907302(51)	9.25(17)分	β ^+ (79%)	^207 At	5/2−
						α (21%)	^203 Po
^207mルビー		899.1(10) keV			184.5(9) μs	IT	^207番線	13/2+
^208ルビー		86	122	207.989635(11)	24.35(14)分	α (62%)	^204ポ	0+
						β ^+ (38%)	^208 At
^208m Rn		1828.3(4) keV			487(12) ns	IT	^208ルビー	8+
^209 Rn		86	123	208.990401(11)	28.8(10) 分	β ^+ (83%)	^209 At	5/2−
						α (17%)	^205 Po
^209m1ルビー		1174.01(13) keV			13.4(13) μs	IT	^209 Rn	13/2+
^209m2ルビー		3636.81(23) keV			3.0(3) μs	IT	^209 Rn	35/2+
^210 Rn		86	124	209.9896889(49)	2.4(1) h	α (96%)	^206 Po	0+
						β ^+ (4%)	^210 At
^210m1 Rn		1710(30) keV			644(40)ナノ秒	IT	^210 Rn	8+
^210m2 Rn		3857(30)keV			1.06(5)マイクロ秒	IT	^210 Rn	17−
^210m³ Rn		6514(30) keV			1.04(7) μs	IT	^210 Rn	23歳以上
^211 Rn		86	125	210.9906008(73)	14.6(2) 時間	β ^+ (72.6%)	^211 At	1/2−
						α (27.4%)	^207 Po
^211m1 Rn		1603(14)# keV			596(28) ns	IT	^211 Rn	17/2−
^211m2 Rn		8905(20)# keV			201(4) ns	IT	^211 Rn	63/2
^212ラン		86	126	211.9907039(33)	23.9(12)分	α	^208 Po	0+
^212m1 Rn		1639.68(15) keV			118(14) ns	IT	^212ラン	6+
^212m2 Rn		1694.1(3) keV			910(30) ns	IT	^212ラン	8+
^212m3 Rn		6174.2(3) keV			102(4) ns	IT	^212ラン	22+
^212m4 Rn		8579.2(4) keV			154(14) ns	IT	^212ラン	30+
^213 Rn		86	127	212.9938851(36)	19.5(1) ミリ秒	α [n 7]	^209 Po	9/2+#
^213m1 Rn		1682(10) keV			1.00(21) μs	IT	^213 Rn	(25/2+)
^213m2 Rn		2205(10) keV			1.36(7) μs	IT	^213 Rn	(3.5-)
^213m3 Rn		5965(14) keV			164(11) ns	IT	^213 Rn	(55/2+)
^214 Rn		86	128	213.9953627(99)	259(3) ns	α	^210 Po	0+
^214m Rn		4595.4(18) keV			245(30) ns	IT	^214 Rn	(22+)
^215 Rn		86	129	214.9987450(65)	2.30(10) μs	α [n 8]	^211 Po	9/2+
^216 Rn		86	130	216.0002719(62)	29(4) μs	α	^212 Po	0+
^217 Rn		86	131	217.0039276(45)	593(38) μs	α	^213 Po	9/2+	微量[n 9]
^218 Rn		86	132	218.0056011(25)	33.75(15) ミリ秒	α	^214 Po	0+	トレース[n 10]
^219 Rn	アクチニウム エマネーション	86	133	219.0094787(23)	3.96(1) 秒	α [n 11]	^215 Po	5/2+	トレース[n 12]
^220 Rn	トロン トリウム放射	86	134	220.0113924(19)	55.6(1) 秒	α [n 13]	^216 Po	0+	微量[n 14]
^221 Rn		86	135	221.0155356(61)	25.7(5)分	β ^− (78%)	^221 Fr	7/2+	微量[n 9]
						α (22%)	^217 Po
^222 Rn [n 15]	ラドン[n 16] ラジウムエマネーション エマネーション エマノン ニトン	86	136	222.0175760(21)	3.8215(2) d	α [n 17]	^218 Po	0+	トレース[n 10]
^223 Rn		86	137	223.0218893(84)	24.3(4) 分	β ^−	^223 Fr	7/2+
						α? [n 18]	^219 Po
^224 Rn		86	138	224.024096(11)	107(3) 分	β ^−	^224金曜日	0+
^225金曜日		86	139	225.028486(12)	4.66(4)分	β ^−	^225 Fr	7/2−
^226 Rn		86	140	226.030861(11)	7.4(1)分	β ^−	^226 Fr	0+
^227 Rn		86	141	227.035304(15)	20.2(4)	β ^−	^227 Fr	(3/2+)
^228 Rn		86	142	228.037835(19)	65(2) s	β ^−	^228 Fr	0+
^229 Rn		86	143	229.042257(14)	11.9(13)秒	β ^−	^229 Fr	(5/2+)
^230 Rn		86	144	230.04527(22)#	24秒 [>300ナノ秒]			0+
^231 Rn		86	145	231.04997(32)#	2#秒 [>300ナノ秒]			1/2+#
この表のヘッダーとフッター： ビュー

1. ^m Rn – 励起核異性体
2. ( ) – 不確実性 (1 σ ) は、対応する最後の数字の後の括弧内に簡潔に示されます。
3. # – 原子質量は # でマークされています。値と不確実性は純粋な実験データからではなく、少なくとも部分的に質量表面 (TMS) の傾向から導き出されています。
4. ( ) スピン値 – 弱い割り当て引数によるスピンを示します。
5. # – # でマークされた値は、純粋に実験データから導き出されたものではなく、少なくとも部分的には近隣核種の傾向 (TNN) から導き出されたものです。
6. 基底状態と異性体の順序は不明です。
7. ²¹³ Atまでの電子捕獲が可能であり、分岐比は<5.8×10 ⁻⁴ %（部分半減期>56分）と予想される^[3]
8. ²¹⁵ Atまでの電子捕獲が可能であり、分岐比は<1.0×10 ⁻¹¹ %（部分半減期>266日）と予想される^[4]
9. ²³⁷ Npの中間崩壊生成物
10. ²³⁸ Uの中間崩壊生成物
11. 理論的にはβ崩壊して219 Frになる可能性があり^、その部分半減期は約1.3×10 ⁶秒（約15日、分岐比は約3.0×10 ⁻⁴ %）と計算されている^[5]
12. ²³⁵ Uの中間崩壊生成物
13. 理論的には β ⁻ β ^{−崩壊して220} Raになる可能性がある
14. ²³² Thの中間崩壊生成物
15. 最も一般的な同位体
16. 要素名の由来
17. 理論的にはβ ^- β-崩壊で²²² Ra、おそらくβ-^崩壊で²²² Frに^{なる可能性がある[6]}
18. 理論的には部分半減期約3.65×10 ⁸秒（約11.6年、分岐比約4×10 ⁻⁴ %）のα崩壊が可能である^{[7] [8]}

参考文献

1. Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). 「NUBASE2020による核特性の評価」(PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3) 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae
2. Wang, Meng; Huang, WJ; Kondev, FG; Audi, G.; Naimi, S. (2021). 「AME 2020 原子質量評価 (II). 表、グラフ、参考文献*」. Chinese Physics C. 45 ( 3) 030003. doi :10.1088/1674-1137/abddaf.
3. 「213Rnの採用レベル」（PDF）。NNDC核種チャート。
4. 「215Rnの採用レベル」（PDF）。NNDC核種チャート。
5. 高橋幸治; 山田正己; 近藤孝好 (1973年8月). 「ベータ崩壊半減期の全体理論による計算」.原子核データ表. 12 (1): 101– 142.書誌コード:1973ADNDT..12..101T. doi :10.1016/0092-640X(73)90015-6.
6. ベリ、P.バーナベイ、R.アカペラ、C.カラッチョロ、V.セルリ、R.ダネヴィッチ、FA;ディ・マルコ、A.インチキッティ、A.ポダ、DV; OG、ポリシュク。トレチャック、VI (2014)。 「ラジウムで汚染されたBaF ₂結晶シンチレーターによる稀な核崩壊の研究」。ヨーロッパ物理ジャーナル A。50 ( 9) : 134–143.arXiv : 1407.5844 。Bibcode :2014EPJA...50..134B。土井：10.1140/epja/i2014-14134-6。S2CID  118513731。
7. Sun, Xiao-Dong; Duan, Chao; Deng, Jun-Gang; Guo, Ping; Li, Xiao-Hua (2017-01-18). 「2ポテンシャルアプローチによる奇A核のα崩壊の系統的研究」. Physical Review C . 95 (1) 014319. アメリカ物理学会. arXiv : 1903.07301 . Bibcode :2017PhRvC..95a4319S. doi :10.1103/PhysRevC.95.014319.
8. 「223Rnの採用レベル」（PDF）。NNDC核種チャート。

• 同位体質量：
  • Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003)、「NUBASEによる核特性と崩壊特性の評価」、Nuclear Physics A、729 : 3–128、Bibcode :2003NuPhA.729....3A、doi :10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001
• 半減期、スピン、異性体データは、以下のソースから選択されています。
  • Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003)、「NUBASEによる核特性と崩壊特性の評価」、Nuclear Physics A、729 : 3–128、Bibcode :2003NuPhA.729....3A、doi :10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001
  • 国立核データセンター. 「NuDat 3.0 データベース」.ブルックヘブン国立研究所.
  • ホールデン, ノーマン E. (2004). 「11. 同位体表」. ライド, デイビッド R. (編). CRC 化学物理ハンドブック(第85版).フロリダ州ボカラトン: CRC プレス. ISBN 978-0-8493-0485-9。