電子後方散乱回折
良い記事ですね。詳しくはこちらをクリックしてください。

電界放出電子源を用いて20kVで撮影した単結晶シリコンの電子後方散乱回折パターン。菊池帯は画像中央で交差している。
電界放出電子源を用いて20 kVで撮影した単結晶シリコンの電子後方散乱回折パターン

電子後方散乱回折（EBSD）は、材料の結晶構造を調べるための走査型電子顕微鏡（SEM）技術です。EBSDは、少なくともリン光スクリーン、小型レンズ、および低光量カメラを備えたEBSD検出器を備えた走査型電子顕微鏡で実行されます。顕微鏡内で、入射電子ビームが傾斜したサンプルに当たります。後方散乱電子がサンプルを離れると、原子と相互作用して弾性回折し、エネルギーを失います。さまざまな散乱角度でサンプルを離れ、リン光スクリーンに到達して菊池パターン（EBSP）を形成します。EBSDの空間分解能は、調査対象の材料の性質やサンプルの準備など、多くの要因によって異なります。これらにインデックスを付けることで、材料の結晶構造、結晶方位、およびマイクロスケールの位相に関する情報を提供できます。EBSDは、不純物や欠陥の研究、塑性変形、および平均方位差、粒径、結晶学的テクスチャの統計分析に使用されます。 EBSD は、エネルギー分散型 X 線分光法(EDS)、カソードルミネッセンス(CL)、波長分散型 X 線分光法(WDS)と組み合わせて、高度な相識別や材料発見を行うこともできます。

電子後方散乱パターン（EBSP）の変化と鮮明さは、回折体積内の格子歪みに関する情報を提供します。パターンの鮮明さは、塑性のレベルを評価するために使用できます。EBSPゾーン軸位置の変化は、残留応力と小さな格子回転を測定するために使用できます。EBSDは、幾何学的に必要な転位（GND）の密度に関する情報も提供できます。ただし、格子歪みは参照パターン（EBSP 0 ）を基準として測定されます。参照パターンの選択は測定精度に影響します。たとえば、引張変形した参照パターンは、高解像度マップから得られる引張歪みの大きさを直接的に減少させますが、間接的に他の成分の大きさと歪みの空間分布に影響を与えます。さらに、EBSP 0の選択は、GND密度分布と大きさにわずかに影響します。[ 1 ]

パターンの形成と収集

セットアップジオメトリとパターン形成

電界放出銃走査型電子顕微鏡の主要構成要素を示す図。電子銃は上部にあります。電子銃の下には回折円錐のディスクがあり、その中に試料が斜めに埋め込まれています。試料の左側には、レンズと蛍光体スクリーンを含むCCDカメラアセンブリがあります。電子ビームは電子銃から放出され、カメラに面した試料の側面に照射されます。
EBSD電界放出銃走査型電子顕微鏡内部の典型的なハードウェア構成[ 2 ]

電子後方散乱回折顕微鏡法では、平らに研磨された結晶試料が通常顕微鏡チャンバー内に置かれる。試料は走査型電子顕微鏡（SEM）の平らな試料の位置決めから約 70° 傾斜し、電子後方散乱回折（EBSD）検出器に対しては 110° 傾斜する。[ 3 ]試料を傾けると、傾斜軸に垂直な相互作用体積が長くなり、試料から出る電子の数が増えて信号が改善される。[ 4 ] [ 5 ]高エネルギー電子ビーム（通常 20 kV）が小さな体積に焦点を合わせられ、試料表面で約 20 nm の空間分解能で散乱する。[ 6 ]空間分解能はビームエネルギー[ 6 ] 、角度幅[ 7 ] 、相互作用体積[ 8 ] 、研究対象の材料の性質[ 6 ]、および透過型菊池回折（TKD）では試料の厚さ[ 9 ]によって変化する。したがって、ビームエネルギーを増加させると相互作用体積が増加し、空間分解能が低下する。[ 10 ]

EBSD検出器は、SEMの試料室内に、ポールピースに対して約90°の角度で設置されています。EBSD検出器は通常、後方散乱電子によって励起される蛍光スクリーンです。[ 11 ]スクリーンはレンズと結合しており、レンズは蛍光スクリーンからの像を電荷結合素子（CCD）または相補型金属酸化物半導体（CMOS）カメラに集光します。[ 12 ]

この構成では、後方散乱電子がサンプルから離れるときに、クーロンポテンシャルと相互作用し、非弾性散乱によってエネルギーも失い、さまざまな散乱角度が生じます ( )。[ 11 ] [ 13 ]後方散乱電子は、電子感応性平面フィルム/スクリーン (通常はリン光体) 上に、異なる強度を持つ菊池線を形成し、集まって菊池バンドを形成します。これらの菊池線は、コッセル円錐とリン光体スクリーンの平面の交差によって形成される双曲線の軌跡です。菊池バンドの幅は散乱角に関係しており、したがって、ミラー指数 h、k、l を持つ格子面間の距離に関係しています。 [ 14 ] [ 15 ]これらの菊池線とパターンは、1928年に西川昭二とともに透過型電子顕微鏡（TEM）[ 16 ]を使用してこの回折パターンに初めて気づいた菊池誠之にちなんで名付けられました。この回折パターンは、X線コッセルパターンと形状が似ています。[ 17 ] [ 18 ]θhけl{\displaystyle \theta _{hkl}}dhけl{\displaystyle d_{hkl}}

幅に沿って強度範囲を持つ、体系的に配列した菊池バンドは、関心領域（ROI）の中心付近で交差し、プローブされた体積の結晶構造を記述する。[ 19 ]これらのバンドとその交差は、菊池パターンまたは電子後方散乱パターン（EBSP）として知られるものを形成する。コントラストを向上させるため、パターンの背景は、静的背景補正または動的背景補正を用いて異方性／非弾性散乱を除去することで補正される。[ 20 ]

4H-SiC の単結晶多形の EBSP パターン（左）、EBSP 背景、背景除去後のパターン（左）、収集した生画像から表示
単結晶4H-SiC、（左）従来法、（中央）動的法、（右）複合バックグラウンド補正法を使用して収集された、グノーミック投影EBSP

EBSD検出器

EBSDは、少なくとも蛍光体スクリーン、小型レンズ、および低照度電荷結合素子（CCD）または相補型金属酸化膜半導体（CMOS）カメラを備えたEBSD検出器を備えたSEMを用いて実施されます。2023年9月現在、市販のEBSDシステムには、通常、2種類のCCDカメラのいずれかが搭載されています。高速測定用CCDチップのネイティブ解像度は640×480ピクセルです。低速で高感度な測定には、CCDチップの解像度を最大1600×1200ピクセルまで上げることができます。[ 13 ] [ 6 ]

高解像度検出器の最大の利点は、その高い感度であり、各回折パターン内の情報をより詳細に分析することができます。組織と方位の測定では、回折パターンをビン化することで、パターンのサイズと計算時間を削減します。最新のCCDベースのEBSDシステムは、最大1800パターン/秒の速度でパターンをインデックス化できます。これにより、迅速かつ詳細な微細構造マップを作成できます。[ 14 ] [ 21 ]

サンプルの準備

二相ステンレス鋼のフェライト相の変形双晶の周囲で 3 時間の EBSP 取得後、高倍率の場所における炭素堆積により電子後方散乱回折のパターンが劣化しています。
二相ステンレス鋼のフェライト相中の変形双晶の周囲を3時間EBSPで観察した後、高倍率で観察した箇所における炭素析出によるパターン劣化[ 22 ]

試料は真空中で安定している必要がある。通常は導電性化合物（例えば、銅を充填したエポキシ樹脂）を用いて固定し、電子線照射下での画像ドリフトと試料の帯電を最小限に抑える。EBSPの品質は表面処理に敏感である。通常、試料は240～4000番のSiC研磨紙を用いて研磨し、ダイヤモンドペースト（9～1μm）を用いて研磨した後、50nmのコロイド状シリカで研磨する。その後、エタノールで洗浄し、脱イオン水でリンスし、温風送風機で乾燥させる。最終的な表面処理として、イオンビーム研磨を行う場合もある。 [ 23 ] [ 24 ] [ 25 ]

SEM内部では、測定領域の大きさによって局所分解能と測定時間が決まる。[ 26 ]高品質EBSPの通常の設定は、電流15nA、ビームエネルギー20kV、作動距離18mm、露光時間長、CCDピクセルビニング最小である。[ 27 ] [ 28 ] [ 29 ] [ 30 ] EBSDリン光体スクリーンは、ひずみおよび転位密度分析のために、作動距離18mm、マップのステップサイズ0.5μm未満に設定される。 [ 31 ] [ 22 ]

顕微鏡内部の電子ビームによるガス状炭化水素および試料表面の炭化水素の分解は炭素堆積を引き起こし、[ 32 ]、プローブ領域内のEBSPの品質は取得ウィンドウ外のEBSPと比較して低下します。パターン劣化の勾配はプローブ領域内を移動するにつれて大きくなり、堆積した炭素が明らかに蓄積していることがわかります。ビームの瞬間誘導による炭素堆積による黒い斑点は、凝集が起こらなかったとしても、即時の堆積を際立たせます。[ 33 ] [ 34 ]

深度解像度

電子ビームが物質サンプルと相互作用する際に生成される信号を示す図解。上部では、一次電子ビームがサンプルに入射しています。ビームの侵入深度が浅くなる順に、様々な種類の放出が示されています。上部付近にはオージェ電子、二次電子、後方散乱電子が続き、これらはすべて入射ビームの方向に放出されます。次に、特性X線、連続X線、カソードルミネッセンス、蛍光X線の4種類の放射線（波線矢印で表示）が示されています。後者の2つは同じ深度から放出されていることを示しています。最後に、サンプル本体を通過した電子が、ビーム軸からの角度変位が浅くなる順に、透過電子、回折電子、散乱電子として示されています。
電子-物質相互作用量と生成される様々な種類の信号

深さ分解能の定義については合意が得られていない。例えば、信号の約92%が生成される深さと定義される場合もあり[ 35 ] [ 36 ]、パターン品質によって定義される場合もあり[ 37 ]、あるいは「有用な情報が得られる深さ」のように曖昧になることもある[ 38 ] 。特定の定義であっても、深さ分解能は電子エネルギーとともに増加し、研究対象材料を構成する元素の平均原子質量とともに減少する。例えば、20 kVのエネルギーでは、Siでは40 nm、Niでは10 nmと推定されている[ 39 ] 。構造と組成が厚さに沿って変化する材料では、異常に小さい値が報告されている。例えば、単結晶シリコンを数nmのアモルファスクロムでコーティングすると、15 kVのエネルギーでは深さ分解能は数nmに低下する。[ 37 ]対照的に、イザベルとデイビッド[ 40 ]は、均質結晶の深さ分解能は非弾性散乱（接線方向のスミアリングとチャネリング効果を含む）により1μmまで拡張できると結論付けた。[ 24 ]

EBSDの深さ分解能に関する最近の報告を比較したKokoら[ 24 ]は、ほとんどの論文が深さ分解能の定義の根拠を示しておらず、ビームサイズ、傾斜角、ビームと試料との距離、試料と検出器との距離に関する情報を含んでいないことを指摘した。[ 24 ]これらは深さ分解能を決定またはシミュレーションするための重要なパラメータである。[ 40 ]ビーム電流は、実験やシミュレーションにおいて深さ分解能に影響を与えるとは一般に考えられていない。しかし、ビームスポットサイズと信号対雑音比には影響を与え、ひいては間接的にパターンの詳細とその深さ情報に影響を与える。[ 41 ] [ 42 ] [ 43 ]

モンテカルロシミュレーションは、EBSP形成の深さ分解能を定量化する別のアプローチを提供します。これは、ブロッホ波理論を使用して推定でき、結晶格子と相互作用した後、反射された一次電子が表面から出て、電子と相互作用する体積の結晶性に関する情報を運びます。[ 44 ]反射電子（BSE）のエネルギー分布は、材料の特性とビーム条件によって異なります。[ 45 ]このBSE波場は、弾性回折イベントの後に非干渉性および非弾性（エネルギー損失）散乱を引き起こす熱拡散散乱プロセスの影響も受けますが、これは、EBSPの深さ分解能を構成するメカニズムに関連付けることができる完全な物理的説明はまだありません。[ 46 ] [ 47 ]

EBSD実験とシミュレーションはどちらも、通常、表面がきれいであることと均一な深さ分解能を持っていることという2つの仮定を立てますが、変形したサンプルにはどちらも当てはまりません。[ 37 ]

方向と位相マッピング

パターンインデックス

CCDスクリーンと交差してブラヴェ​​・ミラー指数付けできるEBSPを形成するコッセル円錐の形成
CCDスクリーンと交差するコッセル円錐を形成し、ブラヴェ・ミラー指数付けできるEBSPを形成する。

セットアップジオメトリが適切に記述されていれば、回折パターンに存在するバンドを、電子相互作用体積内の材料の基礎となる結晶および結晶方位に関連付けることが可能です。各バンドは、それを形成する回折面のミラー指数によって個別にインデックス付けできます。ほとんどの材料では、3つのバンド/面のみが交差し、結晶方位（それらの面間角度に基づく）に対する一意の解を記述する必要があります。ほとんどの市販システムは、インデックス付けに国際的な結晶データベースのルックアップテーブルを使用しています。この結晶方位は、各サンプル点の方向を基準結晶方位に関連付けます。[ 3 ] [ 48 ]

インデックス付けは、パターン収集後のEBSDプロセスの最初のステップとなることがよくあります。これにより、パターンが収集されたサンプルの単一の体積における結晶方位を特定できます。[ 49 ] [ 50 ] EBSDソフトウェアでは、パターンバンドは通常、修正されたハフ変換を使用した数学的ルーチンによって検出されます。この変換では、ハフ空間のすべてのピクセルがEBSP内の固有の線/バンドを表します。ハフ変換により、元のEBSPではコンピュータで見つけるのが難しいバンドの検出が可能になります。バンドの位置が検出されると、バンド間の角度が格子面間の角度を表すため、これらの位置を基礎となる結晶方位に関連付けることができます。したがって、3つのバンド間の位置/角度がわかれば、方位解を決定できます。対称性の高い材料では、通常、方位測定を取得および検証するために3つ以上のバンドが使用されます。[ 50 ]

回折パターンは、ノイズ除去、検出器の歪み補正、強度正規化などの前処理が施される。次に、前処理された回折パターンは、研究対象材料の参照パターンライブラリと比較される。参照パターンは、材料の既知の結晶構造と結晶格子の配向に基づいて生成される。測定パターンと最もよく一致する結晶格子の配向は、様々なアルゴリズムを用いて決定される。市販のEBSDソフトウェアのほとんどで実行されるインデックス付けには、主に3つの方法がある。トリプレット投票法[ 51 ] [ 52 ]（実験パターンと計算により決定された配向との「適合性」を最小化する）[ 53 ] [ 54 ]および/または隣接パターンの平均化と再インデックス化（NPAR）[ 55 ] ）。インデックス付けによって、視野内の他の結晶配向と関連する単一の結晶配向に対する一意の解が得られる。 [ 56 ] [ 57 ]

トリプレット投票では、結晶方位に対する異なる解に関連する複数の「トリプレット」を同定します。各トリプレットから特定された各結晶方位には1票が与えられます。4つのバンドが同じ結晶方位を特定した場合、その特定の解に対して4票（つまり、4つが3つを選ぶ）が投じられます。したがって、最も多くの票を獲得した候補方位が、存在する基礎となる結晶方位に対する最も可能性の高い解となります。選択された解への投票数を総投票数と比較することで、基礎となる解への信頼度を表します。この「信頼度指数」の解釈には注意が必要です。擬似対称な方位の場合、ある候補解に対する信頼度が他の候補解に対して低くなる可能性があります。[ 58 ] [ 59 ] [ 60 ]適合度を最小化するには、トリプレットのすべての可能な方位から始める必要があります。バンドの数が増えるほど、候補となる方位の数は減少します。バンドの数が増えるにつれて、可能な方位の数は最終的に1つの解に収束します。測定された方位と取得されたパターンとの間の「適合度」を決定できます。[ 57 ]C（4、3）{\displaystyle C(4,3)}

EBSDにおける回折パターンの指数付けは、複雑なアルゴリズムと計算の組み合わせを必要としますが、高空間分解能で材料の結晶構造と配向を決定するために不可欠です。指数付けプロセスは継続的に進化しており、プロセスの精度と速度を向上させるための新しいアルゴリズムと技術が開発されています。その後、指数付け結果の品質を判断するために信頼度指数が計算されます。信頼度指数は、測定パターンと参照パターンの一致品質に基づいています。さらに、ノイズレベル、検出器の解像度、サンプルの品質などの要因も考慮されます。[ 50 ]

ブラッグ条件を用いた運動学的解に関するこの幾何学的記述は、配向および組織解析において非常に強力かつ有用であるが、結晶格子の幾何学的形状のみを記述する。回折材料内に関わる多くの物理的プロセスを無視している。電子線散乱パターン（EBSP）内のより微細な特徴を適切に記述するには、多ビーム動力学モデルを用いる必要がある（例えば、実験パターンにおけるバンド強度の変化は、構造因子に関連する運動学的解には適合しない）。[ 61 ] [ 47 ]

パターンセンター

結晶の配向を関連付けるには、X線回折（XRD）と同様に、システムの形状が既知でなければなりません。特に、パターン中心は、相互作用体積から検出器までの距離と、蛍光体と試料の間の最近点の位置（蛍光スクリーン上）を表します。初期の研究では、配向が既知の単結晶をSEMチャンバーに挿入し、EBSPの特定の特徴がパターン中心に対応することが分かっていました。その後の開発では、EBSPの生成とチャンバー形状（影の投影と蛍光体の動き）との間の様々な幾何学的関係を利用するようになりました。[ 62 ] [ 57 ]

残念ながら、これらの方法はいずれも煩雑で、一般的な操作者にとっては系統的誤差が生じやすい。通常、複数の用途を持つ最新のSEMでは容易に使用できない。そのため、市販のEBSDシステムのほとんどは、結晶方位とパターン中心位置の推定値の反復移動を組み合わせたインデックスアルゴリズムを使用している。実験パターン内のバンドとルックアップテーブル内のバンドとの適合度を最小化することで、パターン中心位置はパターン幅の約0.5～1%の精度で収束する傾向がある。[ 21 ] [ 6 ]

オープンソースのMATLABコードであるAstroEBSD [ 63 ]とPCGlobal [ 64 ]の最近の開発により、EMSoftを使用してパターンをシミュレートするパターンマッチングアプローチ[ 66 ]を使用することで、パターン中心（PC）と、その結果としての弾性ひずみ[ 65 ]の決定精度が向上しました。[ 67 ]

EBSDマッピング

A. 高角（>10°）粒界を強調した鉄系マルテンサイトのEBSDマップ。色分けは、Z方向にプロットされたBCC結晶の典型的なIPFに従っている。
高角（> 10°）境界を持つ鉄系マルテンサイトのインデックス付きEBSD方位マップ

インデックス付けの結果は、調査対象の表面の各点における結晶方位のマップを作成するために使用されます。したがって、電子ビームを規定の形式（通常は正方または六角形のグリッドで、サンプルの傾きによる画像の短縮を補正する）でスキャンすると、多くの豊富な微細構造マップが生成されます。[ 68 ] [ 69 ]これらのマップは、調査対象の材料の結晶方位を空間的に記述することができ、微細組織やサンプルの形態を調べるために使用できます。一部のマップは、結晶方位、境界、および回折パターン（画像）の品質を記述します。さまざまな統計ツールによって、平均方位差、粒径、および結晶組織を測定できます。このデータセットから、多数のマップ、チャート、プロットを作成できます。[ 70 ] [ 71 ] [ 72 ]方位データは、色分け、等高線、極点図など、さまざまな手法を使用して視覚化できます。[ 73 ]

顕微鏡のずれ、像のずれ、倍率の低下に伴って増加するスキャン歪み、試料表面の粗さや汚染、境界インデックスの失敗、検出器の品質は、結晶方位の決定に不確実性をもたらす可能性がある。[ 74 ] EBSDの信号対雑音比は材料に依存し、過剰な取得速度とビーム電流では低下し、測定の角度分解能に影響を与える。[ 74 ]

ひずみ測定

全視野変位、弾性ひずみ、GND密度は、マイクロスケールでの材料の弾性および塑性挙動に関する定量化可能な情報を提供します。 マイクロスケールでひずみを測定するには、長さ/形状の変化に加えて他の重要な詳細（たとえば、局所的なテクスチャ、個々の結晶方位）を慎重に考慮する必要があります。 これらのマイクロスケールの特徴は、穴あけ、単色または多色エネルギー分散型X線回折、中性子回折（ND）などのさまざまな技術を使用して測定できます。 EBSDは空間分解能が高く、他の技術に比べて比較的感度が高く使いやすいです。[ 72 ] [ 75 ] [ 76 ] EBSDを使用したひずみ測定は高空間分解能で実行できるため、研究者は材料内のひずみの局所的な変化を調べることができます。[ 14 ]この情報は、材料の変形と機械的挙動の研究、[ 77 ]さまざまな荷重条件下での材料挙動のモデルの開発、材料の処理と性能の最適化に使用できます。全体的に、EBSDを用いたひずみ測定は、材料の変形や機械的挙動を研究するための強力なツールであり、材料科学や工学の研究開発で広く利用されている。[ 76 ] [ 14 ]

以前の試験

電子後方散乱パターン（EBSP）の変化と劣化は、回折体積に関する情報を提供します。パターン劣化（すなわち、拡散品質）は、パターン/画像品質（IQ）を通じて可塑性のレベルを評価するために使用できます。[ 78 ]ここで、IQは、従来のハフ変換を使用したときに検出されたピークの合計から計算されます。Wilkinson [ 79 ]は、最初に高次菊池線の位置の変化を使用して弾性ひずみを決定しましたが、精度は低かったですが[注 1 ]（0.3％から1％）でした。ただし、このアプローチは、降伏点での弾性ひずみが通常約0.2％であるため、金属の残留弾性ひずみの特性評価には使用できません。高次菊池線の変化を追跡することによってひずみを測定することは、バンド位置が格子パラメータの変化に敏感であるため、ひずみが小さいときに実用的です。[ 43 ] 1990年代初頭、Troostら[ 80 ]と Wilkinson ら [ 81 ] は、高次菊池線の位置の変化を追跡することによってひずみを測定することを提案しました。 [ 81 ] [ 82 ]はパターンの劣化とゾーン軸の位置の変化を利用して、残留弾性ひずみと小さな格子回転を0.02%の精度で測定した。[ 1 ]

高分解能電子後方散乱回折（HR-EBSD）

蛍光スクリーンに投影されたEBSPパターンにおける基準結晶と変形結晶間の概略的なシフト
蛍光スクリーンに投影されたEBSPパターンにおける基準結晶と変形結晶間の模式的なシフト[ 22 ]

相互相関に基づく高角度分解能電子後方散乱回折法（HR-EBSD）は、ウィルキンソンら[ 83 ] [ 84 ]によって導入され、SEM ベースの技術で、相対的な弾性ひずみと回転をマッピングし、結晶材料の幾何学的に必要な転位（GND）密度を推定します。HR-EBSD 法は、画像の相互相関を使用して、異なる電子後方散乱回折パターン（EBSP）内の関心領域（ROI）間のパターンシフトをサブピクセル精度で測定します。その結果、結晶内の 2 点間の相対的な格子歪みは、少なくとも 4 つの非共線ROI からのパターンシフトを使用して計算できます。実際には、EBSP ごとに 20 を超える ROI でパターンシフトが測定され、相対的な格子歪みを表す変形勾配テンソルの最適解が求められます。[注 2 ] [ 86 ] [ 84 ]

変位勾配テンソル（）（または局所格子歪み）は、収集された点（）と関連する（非共面）ベクトル（）、および参照点（）パターンと関連するベクトル（）との間のパターンにおける測定された幾何学的シフトを関連付けます。したがって、（パターンシフト）ベクトル（）は以下の式のように表すことができます。ここで、 はそれぞれ方向と 方向への変位です。 [ 87 ]β{\displaystyle \beta}p^{\displaystyle {\ワイドハット {p}}}r^{\displaystyle {\ワイドハット {r}}}p{\displaystyle p}r{\displaystyle r}q{\displaystyle q}×私{\displaystyle x_{i}}あなた私{\displaystyle u_{i}}私{\displaystyle i}

q＝βr−（βr。r^）r^{\displaystyle q=\beta r-(\beta r.{\widehat {r}}){\widehat {r}}}

β＝（∂あなた1×1∂あなた1×2∂あなた1×3∂あなた2×1∂あなた2×2∂あなた2×3∂あなた3×1∂あなた3×2∂あなた3×3）、r＝（r1r2r3）{\displaystyle \beta ={\begin{pmatrix}{\partial u_{1} \over x_{1}}&{\partial u_{1} \over x_{2}}&{\partial u_{1} \over x_{3}}\\{\partial u_{2} \over x_{1}}&{\partial u_{2} \over x_{2}}&{\partial u_{2} \over x_{3}}\\{\partial u_{3} \over x_{1}}&{\partial u_{3} \over x_{2}}&{\partial u_{3} \over x_{3}}\end{pmatrix}},\qquad r={\begin{pmatrix}{r_{1}}\\{r_{2}}\\{r_{3}}\\\end{pmatrix}}}

シフトはリン光体（検出器）面（）で測定され、関係は単純化される。したがって、EBSP 上の 4 つの異なる広く間隔を置いた領域でシフトを測定することによって、9 つの変位勾配テンソル成分のうち 8 つを計算できる。[ 84 ] [ 87 ] EBSP はリン光体スクリーン上に記録され、鏡のように反転されるため、このシフトはサンプルフレーム（Y 軸を中心に反転）に補正される。次に、X 軸を中心に 24° 補正される（つまり、20° のサンプル傾斜と ≈4° のカメラ傾斜を加え、ビーム移動による角度の影響がないと仮定[ 21 ]）。微小ひずみ理論を使用して、変形勾配は弾性ひずみ（対称部分、）と格子回転（非対称部分、）に分割される。[ 84 ]β3r3＝0{\displaystyle \beta _{3}r_{3}=0}私j＝j私{\displaystyle ij=ji}e私j{\displaystyle e_{ij}}私私＝jj＝0{\displaystyle ii=jj=0}ω私j{\displaystyle \omega_{ij}}

e私j＝12（β私j+β私jr）、ω私j＝12（β私j−β私jr）{\displaystyle e_{ij}={1 \over {2}}(\beta _{ij}+\beta _{ij}^{r}),\qquad \omega _{ij}={1 \over {2}}(\beta _{ij}-\beta _{ij}^{r})}

これらの測定では、体積ひずみテンソル／静水圧ひずみテンソルに関する情報は得られません。表面法線方向の応力（）がゼロ（すなわち、牽引力のない表面[ 88 ]）という境界条件を課し、異方性弾性剛性定数を用いたフックの法則を用いることで、この制約付き最小化問題において、非線形ソルバーを用いて、欠落している9番目の自由度を推定することができます。[ 84 ]σ33{\displaystyle \sigma _{33}}

σ33＝C33けleけl＝0{\displaystyle \sigma _{33}=C_{33kl}e_{kl}=0}

ここで は結晶異方性剛性テンソルである。これら2つの方程式を解くことで、欠落している9次（球面）ひずみテンソルを含む、精密化された弾性偏差ひずみ（ ）を再計算する。完全なひずみテンソルを考慮する別のアプローチについては、[ 88 ]を参照のこと。C{\displaystyle C}εけl{\displaystyle \varepsilon _{kl}}β{\displaystyle \beta}

e私j＝（e11e22e33e12+e21e13+e31e23+e32）、（け1け2け3）＝（e11−e33e22−e33e12C3312+e13C3313+e23C3323）{\displaystyle e_{ij}={\begin{pmatrix}{e_{11}}\\{e_{22}}\\{e_{33}}\\{e_{12}+e_{21}}\\{e_{13}+e_{31}}\\{e_{23}+e_{32}}\\\end{pmatrix}},\qquad {\begin{pmatrix}{k_{1}}\\{k_{2}}\\{k_{3}}\\\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}{e_{11}-e_{33}}\\{e_{22}-e_{33}}\\{e_{12}C_{3312}+e_{13}C_{3313}+e_{23}C_{3323}}\\\end{pmatrix}}}

ε33=k1C1133+k2C2233+k3C1133+C2233+C3333,∴εkl=(k1+ε33k2+ε33ε332e122e132e23){\displaystyle \varepsilon _{33}={k_{1}C_{1133}+k_{2}C{2233}+k_{3} \over C_{1133}+C_{2233}+C_{3333}},\qquad \therefore \varepsilon _{kl}={\begin{pmatrix}{k_{1}+\varepsilon _{33}}\\{k_{2}+\varepsilon _{33}}\\{\varepsilon _{33}}\\{2e_{12}}\\{2e_{13}}\\{2e_{23}}\\\end{pmatrix}}}

最後に、応力テンソルとひずみテンソルは、結晶異方性剛性テンソル（）と、応力テンソルの対称性を持つアインシュタインの総和規約（ ）を使用して結び付けられます。[ 86 ]Cklij{\displaystyle C_{klij}}σij=σji{\displaystyle \sigma _{ij}=\sigma _{ji}}

σij=Cijklεkl{\displaystyle \sigma _{ij}=C_{ijkl}\varepsilon _{kl}}

生成されたデータの品質は、ROI内の相関強度/ピークの幾何平均をとることで評価できます。値が0.25未満の場合は、EBSPの品質に問題があることを示しています。[ 87 ]さらに、HR-EBSDで測定された格子回転から、ナイテンソルを用いて、隣接するマップ点間の回転軸と角度を材料中の転位の種類と密度に関連付けることで、幾何学的に必要な転位（GND）密度を推定できます。[ 31 ] [ 89 ] [ 90 ]

精度と開発

HR-EBSD法は、パターン画像内のゾーン軸のシフトを±0.05ピクセルの解像度で測定することにより、変位勾配テンソルの成分（すなわち、格子ひずみと格子回転のラジアンでの変化）において± 10−4の精度を達成することができる。 [ 84 ] [ 91 ]これは、BrittonとWilkinson [ 86 ]とMauriceら[ 92 ]が、最初の相互相関反復から計算された回転行列（）を使用してパターンを変換した後にひずみを再計算する再マッピング技術を使用することで、回転限界を約11°まで引き上げるまで、小さなひずみと回転（ > 1.5° ）に制限されていた。[ 1 ]R{\displaystyle R}

R=(cos⁡ω12sin⁡ω120−sin⁡ω12cos⁡ω120001)(1000cos⁡ω23sin⁡ω230−sin⁡ω23cos⁡ω23)(cos⁡ω310−sin⁡ω31010sin⁡ω310cos⁡ω31){\displaystyle R={\begin{pmatrix}\cos \omega _{12}&\sin \omega _{12}&0\\-\sin \omega _{12}&\cos \omega _{12}&0\\0&0&1\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}1&0&0\\0&\cos \omega _{23}&\sin \omega _{23}\\0&-\sin \omega _{23}&\cos \omega _{23}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}\cos \omega _{31}&0&-\sin \omega _{31}\\0&1&0\\\sin \omega _{31}&0&\cos \omega _{31}\end{pmatrix}}}

(a) 画像中央の(001)単結晶の圧痕の二次電子像（SE像）。(b) HR-EBSD法で計算された応力と回転成分、および幾何学的に必要な転位密度を示す。EBSP0の位置は面内せん断応力の星印で強調表示されている。
(a) (001)単結晶の圧痕の二次電子（SE）像。(b) HR-EBSDの応力成分と回転成分、および幾何学的に必要な転位密度（ ）。EBSP 0の位置は図中に星印で強調表示されている。ステップサイズは250 nmである[ 93 ]。ρGND{\displaystyle \rho _{GND}}σyz{\displaystyle \sigma _{yz}}

しかし、典型的には強い塑性変形によって引き起こされるさらなる格子回転は、弾性ひずみ計算に誤差を生じさせた。この問題に対処するため、Rugglesら[ 94 ]は、相互相関の代わりに逆組成ガウス・ニュートンベース（ICGN）法を用いて、格子回転12°でもHR-EBSDの精度を向上させた。また、シミュレーションパターンについては、VermeijとHoefnagels [ 95 ]は、EBSPを小さなROIに分割する代わりに、フルフィールド統合デジタル画像相関（IDIC）フレームワークを用いて、変位勾配成分で±10 −5の精度を達成する手法を確立した。IDICのパターンは歪み補正されているため、最大約14°まで再マッピングの必要がない。[ 96 ] [ 97 ]

従来のハフ変換EBSDとHR-EBSD [ 84 ] [ 98 ]
従来のEBSD HR-EBSD
絶対的な方向 2° 該当なし
方向感覚の喪失 0.1°～0.5° 0.006°（1×10 −4 rad）
GND @ 1 μmステップ

ライン/m 2（b = 0.3 nm）

> 3×10 13> 3×10 11
相対残留ひずみ 該当なし 偏差弾性ひずみ 1×10 −4
タスクの例 テクスチャ、微細構造など 変形

これらの測定では、格子面の向き（結晶学的方向）に変化はなく、菊池帯の位置と幅の変化のみが得られるため、静水圧ひずみや体積ひずみに関する情報は得られない。[ 86 ] [ 84 ]

参照パターン問題

HR-EBSD分析では、マップ内の粒子ごとに参照パターンまたは参照点（EBSP 0）を基準として格子歪み場が計算され、その点における格子歪みに依存する。各粒子の格子歪み場はこの点を基準として測定されるため、参照点における絶対的な格子歪み（歪みのない結晶を基準としたもの）は、HR-EBSD弾性歪みマップおよび回転マップから除外される。[ 98 ] [ 101 ]この「参照パターン問題」は、X線回折における「d 0問題」に類似しており、 [ 14 ] [ 102 ] HR-EBSD応力場の公称値に影響を与える。しかし、参照パターン（EBSP 0）の選択は重要な役割を果たし、大きく変形したEBSP 0はマップ値に幻の格子歪みを追加し、測定精度を低下させる。[ 98 ]

時効硬化DSSのフェライト（Fe-α）相、オーステナイト（Fe-γ）相、およびシリコン（Si）相について、EBSP0点における局所状態と粒内平均状態との間の線形相関係数。解析では、平均変形勾配テンソル行列式、最大面内主ひずみ、回転量、相関ピーク高さ、平均角度誤差、GND密度を考慮しています。
時効硬化DSSのフェライト（Fe-α）相とオーステナイト（Fe-γ）相、およびシリコン（Si）相について、EBSP0点における局所状態と粒内平均状態との間の線形相関係数。解析では、平均変形勾配テンソル行列式（）、最大面内主ひずみ（）、回転量（）、相関ピーク高さ（PH）、平均角度誤差（MAE）、およびGND密度を考慮している。[ 1 ]A0{\displaystyle A^{0}}ϵMAX{\displaystyle \epsilon _{MAX}}ωT=(ω322+ω132+ω212){\displaystyle \omega _{T}={\sqrt {(}}\omega _{32}^{2}+\omega _{13}^{2}+\omega _{21}^{2})}

EBSP 0における局所的な格子歪みは、結果として得られるHR-EBSDマップに影響を与えます。例えば、張力によって変形した参照パターンは、HR-EBSDマップの引張歪みの大きさを直接的に減少させますが、間接的に他の成分の大きさと歪みの空間分布に影響を与えます。さらに、EBSP 0の選択はGND密度の分布と大きさにわずかに影響し、GND密度の高い参照パターンを選択すると、格子歪みの大きい参照パターンを選択した場合よりも、相互相関の質が低下し、空間分布が変化し、より多くの誤差が発生します。さらに、EBSP 0のIQとEBSP 0の局所的な格子歪みの間には明らかな関連性はありません。[ 1 ]

絶対ひずみ測定のためのシミュレートされた参照パターンの使用は、動的回折シミュレーションモデルの精度を制限する深さによる非弾性電子散乱の変化や、実験的に取得された参照パターンを使用する際に打ち消される幻のひずみ成分につながるパターン中心の不正確な決定から困難が生じるため、依然として研究[ 61 ] [ 103 ] [ 104 ] [ 105 ] [ 106 ] [ 107 ] [ 108 ] [ 109 ]および精査[ 98 ] [ 109 ] [ 110 ] [ 111 ] [ 112 ] [ 113 ] が活発に行われている分野である。他の方法では、EBSP 0での絶対ひずみは結晶塑性有限要素法（CPFE）シミュレーションを使用して決定でき、その後HR-EBSDデータ（例えば、線形「トップアップ」法[ 114 ] [ 115 ]または変位積分[ 93 ]を使用）と組み合わせて絶対格子歪みを計算できると仮定しました。

さらに、GND密度の推定はEBSP 0の選択にほとんど影響されない（またはほとんど影響されない） [ 116 ] [ 117 ] 。これは、GND密度の計算には格子回転マップの隣接点間の差のみが使用されるためである。[ 118 ] [ 119 ]しかし、これはEBSP 0の絶対格子歪みが、微分演算中に消える一定値だけ相対格子回転マップ成分を変化させるだけであると仮定している。つまり、格子歪みの分布はEBSP 0の選択には影響されない。[ 101 ] [ 1 ]

参照パターンの選択

EBSP 0の選択基準は、次のいずれか、または組み合わせになります。

  • ハフ測定された局所的な結晶粒の配向ずれに基づいて、GND密度が低い点またはカーネル平均配向ずれ（KAM）が低い点を選択する。 [ 120 ]
  • したがって、電子相互作用体積内の欠陥密度が低い可能性のある高画質（IQ）の点を選択することは、多結晶材料の低歪み領域であると想定されます。[ 99 ] [ 121 ]しかし、IQには明確な物理的意味がなく、[ 122 ]測定された相対格子歪みの大きさはEBSP 0のIQには鈍感です。[ 101 ] [ 1 ]
  • EBSP 0は、主観的な基準を使用して、粒界、介在物、または亀裂などの潜在的な応力集中から遠くなるように手動で選択することもできます。 [ 101 ]
  • 相互相関パラメータと角度誤差との間の経験的関係を調べた上でEBSP 0を選択し、反復アルゴリズムでHR-EBSDの精度を最大化する最適な参照パターンを特定する。 [ 1 ]

これらの基準は、これらのパラメータが基準点におけるひずみ状態を示すことができ、最大3.2×10-4の弾性ひずみの正確な測定値を生成できることを前提としています。[ 91 ]しかし、実験測定では、HR-EBSDが面外せん断ひずみ成分の分布と大きさを決定する上で不正確であることが示されています。[ 123 ] [ 124 ]

アプリケーション

EBSDは、材料科学および工学、 [ 14 ]地質学、[ 125 ]生物学研究など、幅広い用途で使用されています。 [ 126 ] [ 127 ]材料科学および工学では、EBSDは金属、セラミックス、ポリマーの微細構造の研究や、材料挙動のモデルの開発に使用されています。[ 128 ]地質学では、EBSDは鉱物や岩石の結晶構造の研究に使用されています。生物学研究では、EBSDは生物組織の微細構造の研究や、骨や歯などの生物材料の構造の調査に使用されています。[ 129 ]

散乱電子イメージング

EBSD 検出器には、検出器の下部、中央 (MSD)、および上部に前方散乱電子ダイオード (FSD) があります。
仮想前方散乱検出器（VFSD）をサンプルから38 mmの位置に設置した、475 °Cで脆化した二相ステンレス鋼の遠視野画像

EBSD検出器は、検出器の下部、中央（MSD）、および上部に前方散乱電子ダイオード（FSD）を備えています。前方散乱電子（FSE）イメージングでは、試料表面から小さな角度で散乱した電子を収集し、表面の地形や組成に関する情報を提供します。 [ 130 ] [ 131 ] FSE信号は試料の結晶方位にも敏感です。FSE信号の強度とコントラストを分析することで、研究者は画像内の各ピクセルの結晶方位を特定できます。[ 132 ]

EBSD分析では、FSE信号は通常、BSE信号と同時に収集されます。BSE信号は試料の平均原子番号に敏感で、表面形状と組成の画像を生成するために使用されます。FSE信号はBSE画像に重ね合わせられ、結晶方位に関する情報を提供します。[ 132 ] [ 130 ]

EBSD検出器をイメージングデバイスとして使用する場合、画像生成の自由度は高い。ダイオードの組み合わせで生成される画像は、仮想画像またはVFSDと呼ばれる。EBSD CCDカメラのビニングを過剰に行うことで、SEMの低速スキャンイメージングと同等の速度で画像を取得できる。同時に撮影した画像から合成画像を作成することで、関心のあるコントラストを抑制または分離することができ、様々な微細構造特性を評価するための幅広い組み合わせが可能となる。しかしながら、VFSD画像には従来のEBSDマップに固有の定量情報は含まれておらず、単に微細構造の表現を提供するに過ぎない。[ 130 ] [ 131 ]

統合EBSD/EDSマッピング

EDS/EBSDの同時収集が実現できれば、両方の技術の能力を強化できます。[ 133 ]サンプルの化学組成や相が類似しているためにEDSだけでは区別できない場合や、構造解があいまいなためEBSDだけでは構造を解くことができない場合があります。[ 134 ] [ 135 ]統合マッピングを実現するために、分析領域がスキャンされ、各ポイントでハフピークとEDS関心領域カウントが保存されます。相の位置はX線マップで決定され、各元素の測定されたEDS強度がチャートに表示されます。粒子を選択するために、各相の化学強度範囲が設定されます。[ 136 ]次に、すべてのパターンがオフラインで再インデックスされます。記録された化学組成に基づいて、各ポイントのインデックスに使用する相/結晶構造ファイルが決定されます。各パターンは1つの相によってのみインデックス付けされ、区別された相を表示するマップが生成されます。 EDSとEBSDの相互作用体積は大きく異なり（マイクロメートルのオーダーと数十ナノメートルのオーダー）、大きく傾斜したサンプルを使用した場合のこれらの体積の形状は、位相識別のアルゴリズムに影響を与える可能性があります。[ 48 ] [ 137 ]

EBSDは、カソードルミネッセンス（CL）[ 138 ] 、波長分散型X線分光法（WDS）[ 139 ] 、EDSなどの他のSEM内技術と併用することで、試料の特性に関するより深い洞察を提供し、相の識別を強化することができます。[ 140 ] [ 141 ]例えば、鉱物の方解石（石灰岩）とアラゴナイト（貝殻）は同じ化学組成（炭酸カルシウム（CaCO3 ））を持っているため、EDS/WDSではそれらを区別できませんが、それらは異なる微結晶構造を持っているため、EBSDではそれらを区別することができます。[ 142 ] [ 143 ]

統合EBSD/DICマッピング

EBSDとデジタル画像相関（DIC）を併用することで、材料の微細構造と変形挙動を解析することができます。DICは、デジタル画像処理技術を用いて材料の変形とひずみ場を測定する方法です。[ 144 ] EBSDとDICを組み合わせることで、研究者は材料の結晶学的情報と機械的情報の両方を同時に得ることができます。[ 145 ]これにより、微細構造と機械的挙動の関係をより包括的に理解することができ、これは材料科学や工学などの分野で特に有用です。[ 146 ]

DICは材料内のひずみの局所化領域を特定でき、EBSDはこれらの領域の微細構造に関する情報を提供できます。これらの技術を組み合わせることで、研究者は観察されたひずみの局所化の原因となるメカニズムについての洞察を得ることができます。[ 147 ]例えば、EBSDは変形前後の結晶粒の配向と粒界のミスオリエンテーションを決定するために使用できます。対照的に、DICは変形中の材料のひずみ場を測定するために使用できます。[ 148 ] [ 149 ]あるいは、EBSDは変形中の異なるすべり系の活性化を特定するために使用し、DICは関連するひずみ場を測定するために使用できます。[ 150 ]これらのデータを相関させることで、研究者は材料の機械的挙動におけるさまざまな変形メカニズムの役割をよりよく理解できます。[ 151 ]

総じて、EBSDとDICの組み合わせは、材料の微細構造と変形挙動を調査するための強力なツールとなります。このアプローチは、幅広い材料と変形条件に適用でき、機械的挙動の根底にある基本メカニズムへの洞察をもたらす可能性を秘めています。[ 149 ] [ 152 ]

3D EBSD

WC-6%Coの3D EBSDマップは、10×10×3 mmのサイズで切断し、x、y、z方向に50 nmの解像度で62枚のスライスから作成されました。
WC -6% Coの3D EBSDマップ（10×10×3 mmのスライス62枚、x、y、z方向50 nm分解能）[ 153 ]

3D EBSDは、EBSDと連続切片法を組み合わせて、材料の結晶構造の3次元マップを作成します。[ 154 ]この技術では、試料を連続的に薄いスライスに切断し、EBSDを使用して各スライスの結晶方位をマッピングします。[ 155 ]得られた方位マップを組み合わせて、材料の結晶構造の3Dマップを生成します。連続切片作成は、機械研磨、[ 156 ]集束イオンビーム（FIB）ミリング、[ 157 ]超ミクロトームなど、さまざまな方法を使用して実行できます。[ 158 ]切片作成方法の選択は、試料のサイズと形状、化学組成、反応性、機械的特性、および3Dマップの必要な解像度と精度によって異なります。[ 159 ]

3D EBSDは従来の2D EBSDに比べていくつかの利点があります。第一に、材料の結晶構造の全体像が得られるため、微細構造をより正確かつ詳細に分析できます。[ 160 ]第二に、複合材料や多相合金に見られるような複雑な微細構造の研究に使用できます。第三に、変形[ 161 ]や熱処理[ 162 ]などの時間経過に伴う微細構造の変化を研究できます。

しかし、3D EBSDにもいくつかの制限があります。膨大なデータの取得と処理、スライス間の適切な位置合わせが必要であり、時間がかかり、計算負荷も高くなります。[ 163 ]さらに、3Dマップの品質は個々のEBSDマップの品質に依存し、サンプルの準備、データ取得パラメータ、分析方法などの要因によって影響を受ける可能性があります。[ 154 ] [ 164 ]全体として、3D EBSDは材料の結晶構造を3次元で研究するための強力な手法であり、材料科学および工学の研究開発で広く使用されています。[ 165 ] [ 149 ]

注記

  1. ^このページ全体を通して、「誤差」および「精度」という用語は、国際度量衡局（BIPM）の測定不確かさに関するガイドで定義されているとおりに使用されています。実際には、「誤差」、「正確さ」、「不確実性」、そして「真の値」と「最良の推定値」は同義語です。精度とは、すべての推定値間の分散（または標準偏差）です。バイアスとは、測定値の平均と独立して測定された「最良の推定値」との差です。したがって、正確さはバイアスと精度の組み合わせです。 [ 1 ]
  2. ^ひずみ、歪み、変形は、異なる分野でいくつかの量を指すことがあります。ここでは、次のように使用されます。機械的に負荷がかかった物体は、加えられた荷重に応じて形状が変わります。機械試験フレームで測定された場合、（総）工学ひずみと呼ばれます。塑性ひずみは、マクロ的な荷重を取り除いた後も持続する形状変化です。ミクロスケールでは、ほとんどの結晶材料の塑性変形は、転位すべりと変形双晶形成によって吸収されます。ただし、塑性変形が進むにつれて材料内に転位も生成され、材料内で互いに近くなる（たとえば、すべり帯に並ぶ）同様の結晶学的特徴と符号を持つ転位は、GND として特徴付けることができます。多結晶内の塑性ひずみが増加すると、結晶格子が弾性的に歪み、結晶欠陥（たとえば、転位コア）、欠陥グループ（たとえば、転位セル壁）が吸収され、多結晶粒界での適合性が維持されます。この格子歪みは変形勾配テンソルとして表現することができ、これは弾性歪み（対称）成分と格子回転（反対称）成分に分解することができる。 [ 85 ]この記事では、「格子歪み」とは、変形勾配、弾性歪み、格子回転テンソルから得られる弾性歪み成分を指す。

参考文献

  1. ^ a b c d e f g h i Koko, Abdalrhaman; Tong, Vivian; Wilkinson, Angus J .; Marrow, T. James (2023). 「高解像度電子後方散乱回折（HR-EBSD）における参照パターン選択のための反復法」. Ultramicroscopy . 248 113705. arXiv : 2206.10242 . doi : 10.1016/j.ultramic.2023.113705 . PMID  36871367. S2CID  249889699 .この記事には、 CC BY 4.0ライセンス の下で利用可能なこのソースからのテキストが組み込まれています。
  2. ^ Vespucci, S.; Winkelmann, A.; Naresh-Kumar, G.; Mingard, KP; Maneuski, D.; Edwards, PR; Day, AP; O'Shea, V.; Trager-Cowan, C. (2015). 「エネルギーフィルター電子後方散乱回折パターンのデジタル直接電子画像化」 . Physical Review B. 92 ( 20) 205301. Bibcode : 2015PhRvB..92t5301V . doi : 10.1103/PhysRevB.92.205301 .
  3. ^ a b Randle, Valerie (2009年9月). 「電子後方散乱回折：信頼性の高いデータ取得と処理のための戦略」. Materials Characterization . 60 (9): 913– 922. doi : 10.1016/j.matchar.2009.05.011 .
  4. ^ゴールドスタイン、ジョセフ・I.; ニューベリー、デール・E.; マイケル、ジョセフ・R.; リッチー、ニコラス・WM; スコット、ジョン・ヘンリー・J.; ジョイ、デビッド・C. (2018)、「後方散乱電子」、走査型電子顕微鏡およびX線微小分析、ニューヨーク、ニューヨーク：シュプリンガー・ニューヨーク、pp.  15– 28、doi：10.1007/978-1-4939-6676-9_2、ISBN 978-1-4939-6674-5{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  5. ^ Winkelmann, Aimo; Nolze, Gert (2010). 「シリコンの電子後方散乱回折パターンにおける菊池バンドコントラスト反転の解析」Ultramicroscopy . 110 (3): 190– 194. doi : 10.1016/j.ultramic.2009.11.008 . PMID 20005045 . 
  6. ^ a b c d e Schwarzer, Robert A.; Field, David P.; Adams, Brent L.; Kumar, Mukul; Schwartz, Adam J. (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Present State of Electron Backscatter Diffraction and Prospective Developments", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  1– 20, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_1 , ISBN 978-0-387-88136-2、OSTI  964094{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  7. ^ Venables, JA; Harland, CJ (1973). 「電子後方散乱パターン ― 走査型電子顕微鏡で結晶構造情報を得るための新技術」. The Philosophical Magazine . 27 (5): 1193– 1200. Bibcode : 1973PMag...27.1193V . doi : 10.1080/14786437308225827 .
  8. ^ Chen, Delphic; Kuo, Jui-Chao; Wu, Wen-Tuan (2011). 「EBSD空間分解能に対する顕微鏡パラメータの影響」Ultramicroscopy . 111 (9): 1488– 1494. doi : 10.1016/j.ultramic.2011.06.007 . PMID 21930021 . 
  9. ^ Field, DP (2005). 「EBSDの空間分解能の向上」 . Microscopy and Microanalysis . 11. doi : 10.1017/s1431927605506445 . S2CID 138097039 . 
  10. ^ Deal, Andrew; Tao, Xiaodong; Eades, Alwyn (2005). 「SEMにおけるEBSDジオメトリ：シミュレーションと表現」 .表面・界面分析. 37 (11): 1017– 1020. doi : 10.1002/sia.2115 . S2CID 122757345 . 
  11. ^ a b Randle, Valerie (2000), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L. (eds.), "Theoretical Framework for Electron Backscatter Diffraction", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  19– 30, doi : 10.1007/978-1-4757-3205-4_2 , ISBN 978-1-4757-3205-4{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  12. ^ Goulden, J.; Trimby, P.; Bewick, A. (2018年8月1日). 「CMOSベースEBSD検出器の利点と応用」 . Microscopy and Microanalysis . 24 (S1): 1128– 1129. Bibcode : 2018MiMic..24S1128G . doi : 10.1017/s1431927618006128 . S2CID 139967518 . 
  13. ^ a b Eades, Alwyn; Deal, Andrew; Bhattacharyya, Abhishek; Hooghan, Tejpal (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Energy Filtering in EBSD", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA, pp.  53– 63, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_4 , ISBN 978-0-387-88136-2{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  14. ^ a b c d e f Wilkinson, Angus J.; Britton, T. Ben. (2012). 「材料科学におけるひずみ、平面、EBSD」 . Materials Today . 15 (9): 366– 376. doi : 10.1016/S1369-7021(12)70163-3 .
  15. ^ Sawatzki, Simon; Woodcock, Thomas G.; Güth, Konrad; Müller, Karl-Hartmut; Gutfleisch, Oliver (2015). 「EBSD方位ヒストグラムとXRDロッキングカーブを用いたNd–Fe–B焼結磁石の残留磁化と集合組織度の計算」. Journal of Magnetism and Magnetic Materials . 382 : 219– 224. Bibcode : 2015JMMM..382..219S . doi : 10.1016/j.jmmm.2015.01.046 .
  16. ^西川 誠; 菊池 誠 (1928年6月). 「雲母による陰極線の回折」. Nature . 121 (3061): 1019–1020 . Bibcode : 1928Natur.121.1019N . doi : 10.1038/1211019a0 . ISSN 0028-0836 . 
  17. ^ Tixier, R.; Waché, C. (1970). 「コッセルパターン」. Journal of Applied Crystallography . 3 (6): 466– 485. Bibcode : 1970JApCr...3..466T . doi : 10.1107/S0021889870006726 .
  18. ^ Maitland, Tim; Sitzman, Scott (2007), Zhou, Weilie; Wang, Zhong Lin (eds.), "Backscattering Detector and EBSD in Nanomaterials Characterization", Scanning Microscopy for Nanotechnology: Techniques and Applications , New York, New York: Springer, pp.  41– 75, doi : 10.1007/978-0-387-39620-0_2 , ISBN 978-0-387-39620-0{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  19. ^ Alam, MN; Blackman, M.; Pashley, DW (1954). 「高角度キクチパターン」. Proceedings of the Royal Society of London. Series A. Mathematical and Physical Sciences . 221 (1145): 224– 242. Bibcode : 1954RSPSA.221..224A . ​​doi : 10.1098/rspa.1954.0017 . S2CID 97131764 . 
  20. ^ Dingley, DJ; Wright, SI; Nowell, MM (2005年8月). 「電子後方散乱回折パターンの動的背景補正」 . Microscopy and Microanalysis . 11 (S02). doi : 10.1017/S1431927605506676 . S2CID 137658758 . 
  21. ^ a b cブリットン、TB;ジャン、J.グオ、Y.ビラルタ＝クレメンテ、A.ウォリス、D.ニューサウスウェールズ州ハンセン。ヴィンケルマン、A. AJ ウィルキンソン (2016)。「チュートリアル: 結晶方位と EBSD — どちらが上ですか?」。材料の特性評価。117 : 113–126 .土井: 10.1016/j.matchar.2016.04.008。hdl : 10044/1/31250。S2CID 138070296。 
  22. ^ a b c Koko, A. Mohamed (2022).ひずみ集中（変形双晶、すべり帯、ひび割れ）のその場全視野特性評価（博士論文）. オックスフォード大学. 2023年2月1日時点のオリジナルよりアーカイブ。この記事には、 CC BY 4.0ライセンス の下で利用可能なこのソースからのテキストが組み込まれています。
  23. ^ Nowell, Matthew M; Witt, Ronald A; True, Brian W (2005). 「EBSDサンプル調製：テクニック、ヒント、コツ」 . Microscopy Today . 13 (4): 44– 49. doi : 10.1017/s1551929500053669 . S2CID 139585885 . 
  24. ^ a b c d Koko, Abdalrhaman; Elmukashfi, Elsiddig; Becker, Thorsten H.; Karamched, Phani S.; Wilkinson, Angus J.; Marrow, T. James (2022). 「高解像度電子後方散乱回折法によるフェライト中の粒内滑り帯のひずみ場のその場特性評価」 . Acta Materialia . 239 118284. Bibcode : 2022AcMat.23918284K . doi : 10.1016/j.actamat.2022.118284 . S2CID 251783802 . この記事には、 CC BY 4.0ライセンス の下で利用可能なこのソースからのテキストが組み込まれています。
  25. ^ 「EBSD分析（電子後方散乱回折）のためのサンプル調製技術」AZoNano.com 2013年11月15日。2023年3月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。
  26. ^ Williams, B. David (2009).透過型電子顕微鏡：材料科学のための教科書. Plenum Press. p. 11. ISBN 978-0-387-76501-3. OCLC  633626308 .
  27. ^ Britton, TB; Jiang, J.; Clough, R.; Tarleton, E.; Kirkland, AI; Wilkinson, AJ (2013). 「電子後方散乱回折法を用いたひずみ測定の精度評価 – パート2：実験的実証」Ultramicroscopy . 135 : 136–141 . doi : 10.1016/j.ultramic.2013.08.006 . PMID 24034981 . 
  28. ^ Jiang, J.; Britton, TB; Wilkinson, AJ (2013). 「銅の引張変形中における転位密度分布の変化」 . Acta Materialia . 61 (19): 7227– 7239. Bibcode : 2013AcMat..61.7227J . doi : 10.1016/j.actamat.2013.08.027 .
  29. ^ Abdolvand, Hamidreza; Wilkinson, Angus J. (2016). 「双晶形成における再配向とせん断伝達の影響について：高解像度電子後方散乱回折実験と結晶塑性有限要素モデルの比較」 . International Journal of Plasticity . 84 : 160–182 . doi : 10.1016/j.ijplas.2016.05.006 . S2CID 139049848 . 
  30. ^ Koko, Abdalrhaman; Becker, Thorsten H.; Elmukashfi, Elsiddig; Pugno, Nicola M.; Wilkinson, Angus J.; Marrow, T. James (2023). 「マイクロスケールにおけるその場安定亀裂成長のHR-EBSD解析」. Journal of the Mechanics and Physics of Solids . 172 105173. arXiv : 2206.10243 . Bibcode : 2023JMPSo.17205173K . doi : 10.1016/j.jmps.2022.105173 . S2CID 249889649 . 
  31. ^ a b Wilkinson, Angus J.; Randman, David (2010). 「電子後方散乱回折法を用いたナノインデント近傍の弾性ひずみ場と幾何学的に必要な転位分布の決定」(PDF) . Philosophical Magazine . 90 (9): 1159– 1177. Bibcode : 2010PMag...90.1159W . doi : 10.1080/14786430903304145 . S2CID 121903030. 2023年3月3日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) . 2023年3月20日閲覧。 
  32. ^ Griffiths, AJV; Walther, T (2010). 「走査透過型電子顕微鏡における電子ビーム照射下における炭素汚染の定量化とプラズマクリーニングによるその抑制」 . Journal of Physics: Conference Series . 241 (1) 012017. Bibcode : 2010JPhCS.241a2017G . doi : 10.1088/1742-6596/241/1/012017 . S2CID 250689401 . 
  33. ^ Koko, Abdalrhaman; Elmukashfi, Elsiddig; Dragnevski, Kalin; Wilkinson, Angus J.; Marrow, Thomas James (2021). 「電子後方散乱回折法を用いたフェライト変形双晶の弾性ひずみ場のJ積分解析」 . Acta Materialia . 218 117203. Bibcode : 2021AcMat.21817203K . doi : 10.1016/j.actamat.2021.117203 . 2022年7月5日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2023年3月20日閲覧。
  34. ^ Bachmann, F.; Hielscher, Ralf; Schaeben, Helmut (2010). 「MTEXによるテクスチャ解析 – フリーでオープンソースのソフトウェアツールボックス」. Solid State Phenomena . 160 : 63–68 . doi : 10.4028/www.scientific.net/SSP.160.63 . S2CID 136017346 . 
  35. ^ Powell, CJ; Jablonski, A. (2011). 「オージェ電子分光法とX線光電子分光法の表面感度」 . Journal of Surface Analysis . 17 (3): 170– 176. doi : 10.1384/jsa.17.170 .
  36. ^ Piňos, J.; Mikmeková, Š.; Frank, L. (2017). 「後方散乱電子イメージングの情報深度について」. Journal of Microscopy . 266 ( 3): 335– 342. doi : 10.1111/jmi.12542 . PMID 28248420. S2CID 35266526 .  
  37. ^ a b c Zaefferer, S. (2007). 「後方散乱菊池パターンの形成メカニズム、空間分解能、および強度について」. Ultramicroscopy . 107 (2): 254– 266. doi : 10.1016/j.ultramic.2006.08.007 . PMID 17055170 . 
  38. ^ Seah, MP (2001). 「ISO/TC 201規格の概要：VIII、ISO 18115:2001—表面化学分析—用語」.表面・界面分析. 31 (11): 1048–1049 . doi : 10.1002/sia.1139 . S2CID 97982609 . 
  39. ^ Dingley, D. (2004). 「電子後方散乱回折法と配向イメージング顕微鏡法の開発における進歩：EBSDとOIM」. Journal of Microscopy . 213 (3): 214– 224. doi : 10.1111 / j.0022-2720.2004.01321.x . PMID 15009688. S2CID 41385346 .  
  40. ^ a b Isabell, Thomas C.; Dravid, Vinayak P. (1997年6月1日). 「冷陰極電界放出形電子銃SEMにおける電子後方散乱回折の分解能と感度」.超顕微鏡. 材料科学における電子顕微鏡の最前線. 67 (1): 59– 68. doi : 10.1016/S0304-3991(97)00003-X .
  41. ^ Humphreys, F. J (2004). 「電子後方散乱回折（EBSD）による微細構造の特性評価」. Scripta Materialia . 視点セットNo.35. マイクロメートルから原子レベルまでの構造スケールを持つ金属および合金. 51 (8): 771– 776. doi : 10.1016/j.scriptamat.2004.05.016 .
  42. ^ Goldstein, Joseph I.; Newbury, Dale E.; Michael, Joseph R.; Ritchie, Nicholas WM; Scott, John Henry J.; Joy, David C. (2018), Goldstein, Joseph I.; Newbury, Dale E.; Michael, Joseph R.; Ritchie, Nicholas WM (eds.)「SEM画像における特徴の可視性」、Scanning Electron Microscopy and X-Ray Microanalysis、ニューヨーク、ニューヨーク：Springer、pp.  123– 131、doi：10.1007/978-1-4939-6676-9_8、ISBN 978-1-4939-6676-9{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  43. ^ a b Zhu, Chaoyi; De Graef, Marc (2020). 「格子欠陥を含む相互作用体積のEBSDパターンシミュレーション」 . Ultramicroscopy . 218 113088. doi : 10.1016/j.ultramic.2020.113088 . PMID 32784084. S2CID 221123906 .  
  44. ^ Ren, SX; Kenik, EA; Alexander, KB (1997). 「電子後方散乱回折（EBSD）の空間分解能のモンテカルロシミュレーションと二相材料への応用」 . Microscopy and Microanalysis . 3 (S2): 575– 576. Bibcode : 1997MiMic...3S.575R . doi : 10.1017/S1431927600009764 . S2CID 137029133. 2023年3月25日時点のオリジナルよりアーカイブ。2023年3月20日閲覧。 
  45. ^ Brodusch, Nicolas; Demers, Hendrix; Gauvin, Raynald (2018). 「走査型電子顕微鏡における市販の電子後方散乱回折（EBSD）カメラによるイメージング：レビュー」 . Journal of Imaging . 4 (7): 88. doi : 10.3390/jimaging4070088 .
  46. ^ Michiyoshi, Tanaka (1988).収束電子回折(PDF) . 日本電子社. OCLC 312738225. 2023年3月20日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) . 2023年3月20日閲覧。 
  47. ^ a b Winkelmann, Aimo (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Dynamical Simulation of Electron Backscatter Diffraction Patterns", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  21– 33, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_2 , ISBN 978-0-387-88136-2、S2CID  122806598{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  48. ^ a b El-Dasher, Bassem; Deal, Andrew (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Application of Electron Backscatter Diffraction to Phase Identification" , Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  81– 95, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_6 , ISBN 978-0-387-88136-2、2023年3月25日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2023年3月20日閲覧。{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  49. ^ 「新技術により金属の結晶構造を詳細に観察」 MITニュース | マサチューセッツ工科大学2016年7月6日。2023年3月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。
  50. ^ a b c電子後方散乱回折法による材料科学（第2版）. Springer Science+Business Media. 2009. p.  1. ISBN 978-0-387-88135-5。
  51. ^ Wright, Stuart I.; Zhao, Jun-Wu; Adams, Brent L. (1991). 「電子後方散乱菊池回折パターンによる格子配向の自動決定」 .テクスチャー、応力、および微細構造. 13 ( 2–3 ): 123– 131. doi : 10.1155/TSM.13.123 .
  52. ^ Wright, Stuart I.; Adams, Brent L.; Kunze, Karsten (1993). 「多結晶アルミニウムへの新しい自動格子配向測定技術の応用」. Materials Science and Engineering: A. 160 ( 2): 229– 240. doi : 10.1016/0921-5093(93)90452-K .
  53. ^ Lassen, Niels Chr. Krieger (1992). 「EBSPからの結晶方位自動決定」. Micron and Microscopica Acta . 23 (1): 191– 192. doi : 10.1016/0739-6260(92)90133-X .
  54. ^ Krieger Lassen, NC; Juul Jensen, Dorte; Condradsen, K. (1994). 「電子後方散乱パターンを用いた部分再結晶サンプルにおける変形および再結晶領域の自動認識」. Materials Science Forum . 157– 162: 149– 158. doi : 10.4028/www.scientific.net/msf.157-162.149 . S2CID 137129038 . 
  55. ^ Wright, Stuart I.; Nowell, Matthew M.; Lindeman, Scott P.; Camus, Patrick P.; De Graef, Marc; Jackson, Michael A. (2015). 「新しいEBSD後処理手法の紹介と比較」 . Ultramicroscopy . 159 : 81–94 . doi : 10.1016/j.ultramic.2015.08.001 . PMID 26342553 . 
  56. ^ Randle, Valerie (2009). 「電子後方散乱回折：信頼性の高いデータ取得と処理のための戦略」. Materials Characterization . 60 (9): 913– 922. doi : 10.1016/j.matchar.2009.05.011 .
  57. ^ a b c Lassen, Niels Christian Krieger (1994).電子後方散乱パターンによる結晶方位の自動決定(PDF) (博士論文). デンマーク工科大学. 2022年3月8日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) 。
  58. ^ Sitzman, Scott; Schmidt, Niels-Henrik; Palomares-Garcia, Alberto; Munoz-Moreno, Rocio; Goulden, Jenny (2015). 「高精度バンド検出によるγ-TiAlのEBSD分析における擬似対称ミスインデックスへの対処」 . Microscopy and Microanalysis . 21 (S3): 2037– 2038. Bibcode : 2015MiMic..21S2037S . doi : 10.1017/s143192761501096x . S2CID 51964340 . 
  59. ^ Lenthe, W.; Singh, S.; De Graef, M. (2019). 「電子後方散乱回折パターンのインデックス作成における潜在的な擬似対称性問題の予測」 . Journal of Applied Crystallography . 52 (5): 1157– 1168. Bibcode : 2019JApCr..52.1157L . doi : 10.1107 / S1600576719011233 . OSTI 1575873. S2CID 204108200 .  
  60. ^ Dingley, David J.; Wright, SI (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Phase Identification Through Symmetry Determination in EBSD Patterns", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  97– 107, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_7 , ISBN 978-0-387-88136-2{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  61. ^ a b Winkelmann, Aimo; Trager-Cowan, Carol; Sweeney, Francis; Day, Austin P.; Parbrook, Peter (2007). 「電子後方散乱回折パターンの多ビーム動的シミュレーション」. Ultramicroscopy . 107 (4): 414– 421. doi : 10.1016/j.ultramic.2006.10.006 . PMID 17126489 . 
  62. ^ Britton, TB; Tong, VS; Hickey, J.; Foden, A.; Wilkinson, AJ (2018). 「AstroEBSD：天文学的アプローチに基づく手法によるパターンインデックスの新たな領域探究」 . Journal of Applied Crystallography . 51 (6): 1525– 1534. arXiv : 1804.02602 . Bibcode : 2018JApCr..51.1525B . doi : 10.1107/S1600576718010373 . hdl : 10044/1/81541 . S2CID 51687153 . 
  63. ^ Britton, Thomas Benjamin; Tong, Vivian S.; Hickey, Jim; Foden, Alex; Wilkinson, Angus J. (2018). 「AstroEBSD：天文学的アプローチに基づく手法によるパターンインデックスの新たな領域探究」. Journal of Applied Crystallography . 51 (6): 1525– 1534. arXiv : 1804.02602 . Bibcode : 2018JApCr..51.1525B . doi : 10.1107/S1600576718010373 . S2CID 51687153 . 
  64. ^ Pang, Edward L.; Larsen, Peter M.; Schuh, Christopher A. (2020). 「EBSDパターン中心の正確な決定のためのグローバル最適化」. Ultramicroscopy . 209 112876. arXiv : 1908.10692 . doi : 10.1016 /j.ultramic.2019.112876 . PMID 31707232. S2CID 201651309 .  
  65. ^田中智人; ウィルキンソン, アンガス J. (2019年7月1日). 「パターン中心、結晶方位、絶対弾性ひずみ測定のための電子後方散乱回折パターンのパターンマッチング解析 – 精度と精密度評価」. Ultramicroscopy . 202 : 87–99 . arXiv : 1904.06891 . doi : 10.1016 /j.ultramic.2019.04.006 . PMID 31005023. S2CID 119294636 .  
  66. ^ Foden, A.; Collins, DM; Wilkinson, AJ; Britton, TB (2019). 「改良されたテンプレートマッチング法による電子後方散乱回折パターンのインデックス作成」Ultramicroscopy . 207 112845. arXiv : 1807.11313 . doi : 10.1016/j.ultramic.2019.112845 . PMID 31586829 . S2CID 203307560 .  
  67. ^ Jackson, MA; Pascal, E.; De Graef, M. (2019). 「電子後方散乱回折パターンの辞書索引：実践チュートリアル」. Integrating Materials and Manufacturing Innovation . 8 (2): 226– 246. doi : 10.1007/s40192-019-00137-4 . S2CID 182073071 . 
  68. ^ Dingley, DJ; Randle, V. (1992). 「電子後方散乱回折による微細組織測定」. Journal of Materials Science . 27 (17): 4545– 4566. Bibcode : 1992JMatS..27.4545D . doi : 10.1007/BF01165988 . S2CID 137281137 . 
  69. ^ Adams, Brent L. (1997). 「配向イメージング顕微鏡：新たな応用と将来の応用」. Ultramicroscopy . Frontiers in Electron Microscopy in Materials Science. 67 (1): 11– 17. doi : 10.1016/S0304-3991(96)00103-9 .
  70. ^ Hielscher, Ralf; Bartel, Felix; Britton, Thomas Benjamin (2019). 「水晶玉を見​​つめる：電子後方散乱回折パターン解析と球面上の相互相関」Ultramicroscopy . 207 112836. arXiv : 1810.03211 . doi : 10.1016 /j.ultramic.2019.112836 . PMID 31539865. S2CID 202711517 .  
  71. ^ Hielscher, R.; Silbermann, CB; Schmidl, E.; Ihlemann, Joern (2019). 「結晶方位マップのノイズ除去」. Journal of Applied Crystallography . 52 (5): 984– 996. Bibcode : 2019JApCr..52..984H . doi : 10.1107/s1600576719009075 . S2CID 202068671 . 
  72. ^ a b Adams, Brent L.; Wright, Stuart I.; Kunze, Karsten (1993). 「Orientation Imaging: The emergence of a new microscopy. Metallurgical Transactions A . 24 (4): 819– 831. Bibcode : 1993MTA....24..819A . doi : 10.1007/BF02656503 . S2CID 137379846 . 
  73. ^ランドル、ヴァレリー、エングラー、オラフ (2000).テクスチャ分析入門：マクロテクスチャ、ミクロテクスチャ、配向マッピング（デジタル印刷 2003年版）. ボカラトン: CRCプレス. ISBN 978-90-5699-224-8。
  74. ^ a b Prior (1999). 「SEMにおける電子後方散乱回折を用いた微小角度方向ずれに対する方向ずれ軸の決定における問題点」. Journal of Microscopy . 195 (3): 217– 225. doi : 10.1046/ j.1365-2818.1999.00572.x . PMID 10460687. S2CID 10144078 .  
  75. ^ Humphreys, FJ (2001). 「レビュー：電子後方散乱回折による粒子および亜粒子の特性評価」. Journal of Materials Science . 36 (16): 3833– 3854. doi : 10.1023/A:1017973432592 . S2CID 135659350 . 
  76. ^ a b Wilkinson, Angus J.; Hirsch, Peter B. (1997). 「バルク材料の走査型電子顕微鏡法における電子回折に基づく技術」. Micron . 28 (4): 279– 308. arXiv : 1904.05550 . doi : 10.1016/S0968-4328(97)00032-2 . S2CID 118944816 . 
  77. ^ Shi, Qiwei; Roux, Stéphane; Latourte, Félix; Hild, François (2019). 「電子回折パターンにおける積分画像相関による弾性ひずみの推定」 . Ultramicroscopy . 199 : 16– 33. doi : 10.1016 /j.ultramic.2019.02.001 . PMID 30738984. S2CID 73418370 .  
  78. ^ Lassen, NC Krieger; Jensen, Dorte Juul; Condradsen, K. (1994). 「電子後方散乱パターンを用いた部分再結晶化サンプルにおける変形および再結晶化領域の自動認識」 . Materials Science Forum . 157– 162: 149– 158. doi : 10.4028/www.scientific.net/MSF.157-162.149 . S2CID 137129038. 2023年3月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。2023年3月2日閲覧。 
  79. ^ Wilkinson, AJ (1997年1月1日). 「電子後方散乱回折と電子チャネリングパターンから弾性ひずみを測定する方法」. Materials Science and Technology . 13 (1): 79– 84. Bibcode : 1997MatST..13...79W . doi : 10.1179/mst.1997.13.1.79 .
  80. ^ Troost, KZ; van der Sluis, P.; Gravesteijn, DJ (1993). 「走査型電子顕微鏡を用いた後方散乱菊池回折によるマイクロスケール弾性ひずみ測定」.応用物理学論文集. 62 (10): 1110– 1112. Bibcode : 1993ApPhL..62.1110T . doi : 10.1063/1.108758 .
  81. ^ Wilkinson, AJ; Dingley, DJ (1991). 「電子後方散乱パターンを用いた定量的変形研究」. Acta Metallurgica et Materialia . 39 (12): 3047– 3055. doi : 10.1016/0956-7151(91)90037-2 .
  82. ^ Wilkinson, Angus J. (1996). 「電子後方散乱回折法を用いた弾性ひずみと微小格子回転の測定」. Ultramicroscopy . 62 (4): 237– 247. doi : 10.1016/0304-3991(95)00152-2 . PMID 22666906 . 
  83. ^ Wilkinson, AJ; Meaden, G.; Dingley, DJ (2006年11月1日). 「電子後方散乱回折法を用いたひずみと回転の高解像度マッピング」 . Materials Science and Technology . 22 (11): 1271– 1278. Bibcode : 2006MatST..22.1271W . doi : 10.1179/174328406X130966 . S2CID 135875163. 2023年3月25日時点のオリジナルよりアーカイブ。2023年3月20日閲覧。 
  84. ^ a b c d e f g h Wilkinson, Angus J.; Meaden, Graham; Dingley, David J. (2006). 「電子後方散乱回折パターンによる高解像度弾性ひずみ測定：新たな感度レベル」Ultramicroscopy . 106 (4): 307– 313. doi : 10.1016/j.ultramic.2005.10.001 . PMID 16324788 . 
  85. ^ Barabash, Rozaliya; Ice, Gene (2013).回折によるひずみと転位の勾配. doi : 10.1142/p897 . ISBN 978-1-908979-62-9。
  86. ^ a b c d Britton, TB; Wilkinson, AJ (2012). 「大きな格子回転がある場合の弾性ひずみ変化の高解像度電子後方散乱回折測定」Ultramicroscopy . 114 : 82– 95. doi : 10.1016/j.ultramic.2012.01.004 . PMID 22366635 . 
  87. ^ a b c Wilkinson, Angus J.; Dingley, David J.; Meaden, Graham (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Strain Mapping Using Electron Backscatter Diffraction", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  231– 249, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_17 , ISBN 978-0-387-88136-2{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  88. ^ a b Hardin, TJ; Ruggles, TJ; Koch, DP; Niezgoda, SR; Fullwood, DT; Homer, ER (2015). 「高解像度EBSD測定におけるトラクションフリー仮定の解析：HR-EBSDトラクションフリー仮定」. Journal of Microscopy . 260 (1): 73– 85. doi : 10.1111 / jmi.12268 . PMID 26138919. S2CID 25692536 .  
  89. ^ Pantleon, W. (2008年6月1日). 「従来の電子後方散乱回折法による幾何学的に必要な転位含有量の解析」. Scripta Materialia . 58 (11): 994– 997. doi : 10.1016/j.scriptamat.2008.01.050 .
  90. ^ Brewer, Luke N.; Field, David P.; Merriman, Colin C. (2009), Schwartz, Adam J.; Kumar, Mukul; Adams, Brent L.; Field, David P. (eds.), "Mapping and Assessing Plastic Deformation Using EBSD", Electron Backscatter Diffraction in Materials Science , Boston, MA: Springer US, pp.  251– 262, doi : 10.1007/978-0-387-88136-2_18 , ISBN 978-0-387-88136-2{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  91. ^ a b Plancher, E.; Petit, J.; Maurice, C.; Favier, V.; Saintoyant, L.; Loisnard, D.; Rupin, N.; Marijon, J.-B.; Ulrich, O.; Bornert, M.; Micha, J.-S.; Robach, O.; Castelnau, O. (2016年3月1日). 「ラウエ微小回折法と高解像度EBSD法による弾性ひずみ場測定の精度について：相互検証実験」(PDF) .実験力学. 56 (3): 483– 492. doi : 10.1007/s11340-015-0114-1 . hdl : 10985/15090 . S2CID 255157494 . 2020年3月13日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) 。 2023年3月20日閲覧。 
  92. ^モーリス・クレア、ドライバー・ジュリアン・H、フォルチュニエ・ローランド (2012). 「高角度分解能EBSDにおける配向勾配依存性の解明について」Ultramicroscopy . 113 : 171– 181. doi : 10.1016/j.ultramic.2011.10.013 .
  93. ^ a b Koko, Abdalrhaman; Marrow, James; Elmukashfi, Elsiddig (2026). 「ひずみ場からの変位計算：導出、検証、および応用」. Acta Materialia . 304 121818. arXiv : 2107.10330 . doi : 10.1016/j.actamat.2025.121818 .この記事には、 CC BY 4.0ライセンス の下で利用可能なこのソースからのテキストが組み込まれています。
  94. ^ Ruggles, TJ; Bomarito, GF; Qiu, RL; Hochhalter, JD (2018年12月1日). 「逆組成ガウス・ニュートン法に基づくデジタル画像相関による高角度分解能EBSD性能の新たなレベル」 . Ultramicroscopy . 195 : 85– 92. Bibcode : 2018Ultmi.195...85R . doi : 10.1016/j.ultramic.2018.08.020 . PMC 7780544. PMID 30216795 .  
  95. ^ Vermeij , T.; Hoefnagels, JPM (2018). 「HR-EBSDのための一貫性のあるフルフィールド統合DICフレームワーク」(PDF) . Ultramicroscopy . 191 : 44– 50. doi : 10.1016/j.ultramic.2018.05.001 . PMID 29772417. S2CID 21685690. 2021年7月16日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) . 2023年3月20日閲覧。  
  96. ^エルヌール、クレマン;ボーシール、ブノワ。ファンデンベルガー、ジャン＝ジャック。トーピン、ヴィンセント。ブジー、エマニュエル（2021）。「グローバル HR-EBSD 技術のための光学歪みの統合補正」。超顕微鏡検査。221 113158.土井: 10.1016/j.ultramic.2020.113158。PMID 33338818。S2CID 228997006。  
  97. ^ Shi, Qiwei; Loisnard, Dominique; Dan, Chengyi; Zhang, Fengguo; Zhong, Hongru; Li, Han; Li, Yuda; Chen, Zhe; Wang, Haowei; Roux, Stéphane (2021). 「EBSDにおける結晶方位とパターン中心の統合デジタル画像相関法によるキャリブレーション」(PDF) . Materials Characterization . 178 111206. doi : 10.1016/j.matchar.2021.111206 . S2CID 236241507. 2023年3月25日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF)。2023年3月20日閲覧。 
  98. ^ a b c dモーリス・クレア、フォルチュニエ・ローランド、ドライバー・ジュリアン、デイ・オースティン、ミンガード・ケン、ミーデン・グラハム (2010). 「Josh Kacher、Colin Landon、Brent L. Adams、David Fullwoodによる論文「電子後方散乱回折分析のためのブラッグの法則回折シミュレーション」へのコメント」Ultramicroscopy . 110 (7): 758– 759. doi : 10.1016/j.ultramic.2010.02.003 . PMID 20223590 . 
  99. ^ a b Wright, Stuart I.; Nowell, Matthew M. (2006). 「EBSD画像品質マッピング」 . Microscopy and Microanalysis . 12 (1): 72– 84. Bibcode : 2006MiMic..12...72W . doi : 10.1017/ s1431927606060090 . PMID 17481343. S2CID 35055001 .  
  100. ^ Jiang, Jun; Zhang, Tiantian; Dunne, Fionn PE; Britton, T. Ben (2016). 「単結晶Ni超合金における変形適合性」 . Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 472 (2185) 20150690. Bibcode : 2016RSPSA.47250690J . doi : 10.1098 / rspa.2015.0690 . PMC 4786046. PMID 26997901 .  
  101. ^ a b c d三上 芳樹; 小田 和夫; 釜谷 正之; 望月 正人 (2015). 「EBSD法を用いた微視的応力測定における参照点選択の影響」. Materials Science and Engineering: A. 647 : 256–264 . doi : 10.1016 /j.msea.2015.09.004 .
  102. ^ Koko, A.; Earp, P.; Wigger, T.; Tong, J.; Marrow, TJ (2020). 「J積分解析：疲労き裂のEDXDとDICの比較研究」 . International Journal of Fatigue . 134 105474. doi : 10.1016/j.ijfatigue.2020.105474 . S2CID 214391445. 2021年1月27日時点のオリジナルよりアーカイブ。2023年3月20日閲覧。 
  103. ^ Kacher, Josh; Landon, Colin; Adams, Brent L.; Fullwood, David (2009年8月1日). 「電子後方散乱回折分析のためのブラッグの法則回折シミュレーション」. Ultramicroscopy . 109 (9): 1148– 1156. doi : 10.1016/j.ultramic.2009.04.007 . PMID 19520512 . 
  104. ^ Winkelmann, A; Nolze, G; Vos, M; Salvat-Pujol, F; Werner, WSM (2016). 「EBSDのための物理ベースシミュレーションモデル：進歩と課題」. IOPカンファレンスシリーズ：材料科学と工学. 109 (1) 012018. arXiv : 1505.07982 . Bibcode : 2016MS&E..109a2018W . doi : 10.1088/1757-899x/109/1/012018 . S2CID 38586851 . 
  105. ^ Alkorta, Jon; Marteleur, Matthieu; Jacques, Pascal J. (2017). 「画像勾配ベースDIC技術を用いたシミュレーションベースのHR-EBSD法の改良」Ultramicroscopy . 182 : 17– 27. doi : 10.1016/j.ultramic.2017.06.015 . hdl : 2078.1/186551 . PMID 28644960 . 
  106. ^ Winkelmann, Aimo; Nolze, Gert; Cios, Grzegorz; Tokarski, Tomasz; Bała, Piotr; Hourahine, Ben; Trager-Cowan, Carol (2021年11月). 「後方散乱電子と透過電子のKikuchiパターンシミュレーション」(PDF) . Journal of Microscopy . 284 (2): 157– 184. doi : 10.1111/jmi.13051 . PMID 34275156. S2CID 236091618. 2023年3月25日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) . 2023年3月20日閲覧。  
  107. ^ Winkelmann, A. (2010). 「EBSDにおける深さ分解Kikuchiパターンシミュレーションの原理：KIKUCHIパターンシミュレーション（EBSD用）」. Journal of Microscopy . 239 (1): 32– 45. doi : 10.1111/j.1365-2818.2009.03353.x . PMID 20579267. S2CID 23590722 .  
  108. ^ Vermeij, Tijmen; De Graef, Marc; Hoefnagels, Johan (2019年3月15日). 「電子後方散乱回折法を用いた正確な絶対粒内応力と方位相関の可能性の実証」. Scripta Materialia . 162 : 266– 271. arXiv : 1807.03908 . doi : 10.1016/j.scriptamat.2018.11.030 . S2CID 54575778 . 
  109. ^ a b田中智人; ウィルキンソン, アンガス J. (2019年7月1日). 「パターン中心、結晶方位、絶対弾性ひずみ測定のための電子後方散乱回折パターンのパターンマッチング解析 – 精度と精密度評価」. Ultramicroscopy . 202 : 87–99 . arXiv : 1904.06891 . doi : 10.1016 /j.ultramic.2019.04.006 . PMID 31005023. S2CID 119294636 .  
  110. ^ Kacher, Josh; Basinger, Jay; Adams, Brent L.; Fullwood, David T. (2010年6月1日). 「電子後方散乱回折解析のためのブラッグの法則に基づく回折シミュレーション」に対するMauriceらのコメントへの返答「超顕微鏡法. 110 (7): 760– 762. doi : 10.1016/j.ultramic.2010.02.004 . PMID  20189305 .
  111. ^ Britton, TB; Maurice, C.; Fortunier, R.; Driver, JH; Day, AP; Meaden, G.; Dingley, DJ; Mingard, K.; Wilkinson, AJ (2010). 「シミュレーションパターンを用いた高解像度電子後方散乱回折の精度に影響を与える要因」. Ultramicroscopy . 110 (12): 1443– 1453. doi : 10.1016/j.ultramic.2010.08.001 . PMID 20888125 . 
  112. ^ Alkorta, Jon (2013年8月1日). 「シミュレーションに基づく高解像度EBSDの限界」. Ultramicroscopy . 131 : 33–38 . doi : 10.1016/j.ultramic.2013.03.020 . PMID 23676453 . 
  113. ^ Jackson, Brian E.; Christensen, Jordan J.; Singh, Saransh; De Graef, Marc; Fullwood, David T.; Homer, Eric R.; Wagoner, Robert H. (2016年8月). 「相互相関電子後方散乱回折における動的シミュレーション参照パターンの性能」. Microscopy and Microanalysis . 22 (4): 789– 802. Bibcode : 2016MiMic..22..789J . doi : 10.1017/S143192761601148X . PMID 27509538. S2CID 24482631 .  
  114. ^ Zhang, Tiantian; Collins, David M.; Dunne, Fionn PE; Shollock, Barbara A. (2014). 「熱負荷下における全視野多結晶Ni超合金のひずみと回転に関する結晶塑性と高解像度電子後方散乱回折解析」. Acta Materialia . 80 : 25– 38. doi : 10.1016/j.actamat.2014.07.036 . hdl : 10044/1/25979 .
  115. ^ Guo, Yi; Zong, Cui; Britton, TB (2021). 「引張変形中の空隙周辺における局所塑性の発達」. Materials Science and Engineering: A. 814 141227. arXiv : 2007.11890 . doi : 10.1016 /j.msea.2021.141227 . S2CID 234850241 . 
  116. ^ Jiang, J.; Britton, TB; Wilkinson, AJ (2013年11月1日). 「銅の引張変形中における転位密度分布の変化」 . Acta Materialia . 61 (19): 7227– 7239. Bibcode : 2013AcMat..61.7227J . doi : 10.1016/j.actamat.2013.08.027 .
  117. ^ Britton, TB; Hickey, JLR (2018). 「高角度分解能電子後方散乱回折法（HR-EBSD）による変形の理解」. IOPカンファレンスシリーズ：材料科学と工学. 304 (1) 012003. arXiv : 1710.00728 . Bibcode : 2018MS&E..304a2003B . doi : 10.1088/1757-899x/304/1/012003 . S2CID 54529072 . 
  118. ^シルビア、カラチスカ;ダンカジ、ゾルタン。ジラヒ、ジュラ。メーダー、ザビエル。ミヒラー、ヨハン。イスパノヴィティ、ペテル・ドゥサン;イシュトヴァーンのグロマ（2020）。「3次元HR-EBSDによる圧縮Cuマイクロピラーにおける幾何学的に必要な転位構造の調査」。材料科学と工学: A。770 138499。arXiv : 1906.06980。​土井：10.1016/j.msea.2019.138499。S2CID 189928469。2020年7月17日のオリジナルからアーカイブ。2023 年3 月 20 日に取得。 
  119. ^ Wallis, David; Hansen, Lars N.; Britton, T. Ben; Wilkinson, Angus J. (2017). 「HR-EBSD法によるオリビン中の転位相互作用の解明：オリビン中の転位相互作用」 . Journal of Geophysical Research: Solid Earth . 122 (10): 7659– 7678. doi : 10.1002/2017JB014513 . hdl : 10044/1/50615 . S2CID 134570945 . 
  120. ^ Moussa, C; Bernacki, M; Besnard, R; Bozzolo, N (2015). 「純粋タンタルの変形および回復サブストラクチャーの定量EBSD分析について」 . IOPカンファレンスシリーズ：材料科学と工学. 89 (1) 012038. Bibcode : 2015MS&E...89a2038M . doi : 10.1088/1757-899x/89/1/012038 . S2CID 53137730 . 
  121. ^ Wright, Stuart I.; Matthew, M. Nowell; David, P. Field. (2011). 「電子後方散乱回折法を用いたひずみ解析のレビュー」. Microscopy and Microanalysis . 17. 17 (3): 316– 329. Bibcode : 2011MiMic..17..316W . doi : 10.1017/S1431927611000055 . PMID 21418731. S2CID 26116915 .  
  122. ^ Tao, Xiaodong; Eades, Alwyn (2002). 「EBSDにおける画像品質（IQ）マッピングの代替手段」 . Microscopy and Microanalysis . 8 (S02): 692– 693. Bibcode : 2002MiMic...8S.692T . doi : 10.1017/s1431927602106465 . S2CID 138999871 . 
  123. ^ McLean, Mark J.; Osborn, William A. (2018). 「EBSDを用いたマイクロメカニカル試験中のin-situ弾性ひずみマッピング」. Ultramicroscopy . 185 : 21–26 . doi : 10.1016/j.ultramic.2017.11.007 . PMID 29161620 . 
  124. ^ Yu, Hongbing; Liu, Junliang; Karamched, Phani; Wilkinson, Angus J.; Hofmann, Felix (2019). 「高角度分解能透過型菊池回折法（HR-TKD）による単一転位の格子ひずみテンソルのマッピング」 . Scripta Materialia . 164 : 36– 41. arXiv : 1808.10055 . doi : 10.1016/j.scriptamat.2018.12.039 . S2CID 119075799 . 
  125. ^ Prior, David J.; Mariani, Elisabetta; Wheeler, John (2009)、「地球科学におけるEBSD：応用、一般的な実践、そして課題」、Electron Backscatter Diffraction in Materials Science、ボストン、マサチューセッツ州：Springer US、pp.  345– 360、doi：10.1007/978-0-387-88136-2_26、ISBN 978-0-387-88135-5{{citation}}: CS1 maint: work parameter with ISBN (link)
  126. ^ Choi, Seung; Han, Seokyoung; Lee, Yuong-Nam (2019). Rahman, Imran (ed.). 「マニラプトル類の卵殻の電子後方散乱回折（EBSD）分析：微細構造と化石化の解釈における重要な示唆」.古生物学. 62 (5): 777– 803. Bibcode : 2019Palgy..62..777C . doi : 10.1111/pala.12427 . S2CID 182770470 . 
  127. ^ウルフ, ケネディ; スミス, アビゲイル・M.; トリムビー, パトリック; バーン, マリア (2013年8月1日). 「オウムガイ（Argonauta nodosa）の殻の微細構造と、海洋酸性化の影響への電子後方散乱回折法（EBSD）の新たな応用」.海洋生物学. 160 (8): 2271– 2278. Bibcode : 2013MarBi.160.2271W . doi : 10.1007/s00227-012-2032-4 . S2CID 253745873 . 
  128. ^ Piazolo, S.; Jessell, MW; Prior, DJ; Bons, PD (2004). 「実験的in-situ EBSD観察と数値シミュレーションの統合：微細構造プロセス解析の新しい手法」. Journal of Microscopy . 213 (3): 273– 284. doi : 10.1111/j.0022-2720.2004.01304.x . PMID 15009695. S2CID 24037204 .  
  129. ^ Koblischka-Veneva, Anjela; Koblischka, Michael R.; Schmauch, Jörg; Hannig, Matthias (2018). 「ヒトの歯のエナメル質：TEMとt-EBSDによる天然ナノテクノロジーの傑作の調査」Nano Research . 11 (7): 3911– 3921. doi : 10.1007/s12274-018-1968-1 . S2CID 139757769 . 
  130. ^ a b c Wright, Stuart I.; Nowell, Matthew M.; de Kloe, René; Camus, Patrick; Rampton, Travis (2015). 「EBSD検出器を用いた電子イメージング」 . Ultramicroscopy . 148 : 132–145 . doi : 10.1016/j.ultramic.2014.10.002 . PMID 25461590 . 
  131. ^ a b Schwarzer, Robert A; Hjelen, Jarle (2015年1月9日). 「EBSD検出器を用いた後方散乱電子イメージング」 . Microscopy Today . 23 (1): 12– 17. doi : 10.1017/S1551929514001333 . S2CID 138740715 . 
  132. ^ a b Tong , Vivian S.; Knowles, Alexander J.; Dye, David; Britton, T. Ben (2019年1月1日). 「高速電子後方散乱回折マッピング：数字による絵画」. Materials Characterization . 147 : 271–279 . arXiv : 1809.07283 . doi : 10.1016/j.matchar.2018.11.014 . S2CID 119328762 . 
  133. ^ 「電子後方散乱回折（EBSD）とエネルギー分散型X線分光法（EDS）を用いた類似結晶構造を持つ相の識別」AZoNano.com 2015年。2023年3月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。
  134. ^ Nolze, G.; Geist, V.; Neumann, R. Saliwan; Buchheim, M. (2005). 「ワトソン鉄隕石を例としたEBSDおよびEDSによる方位関係の調査」 . Crystal Research and Technology . 40 (8): 791– 804. Bibcode : 2005CryRT..40..791N . doi : 10.1002/crat.200410434 . S2CID 96785527 . 
  135. ^ 「材料を故障させる小さな欠陥を発見」 Physics World 2022年11月29日。2023年3月3日時点のオリジナルよりアーカイブ。
  136. ^ Kell, J.; Tyrer, JR; Higginson, RL; Thomson, RC (2005). 「EBSDおよびEDSを用いた316Lステンレス鋼における自己組織性レーザー溶接部の微細構造特性評価」. Journal of Microscopy . 217 (2): 167– 173. doi : 10.1111/j.1365-2818.2005.01447.x . PMID 15683414. S2CID 12285114 .  
  137. ^ West, GD; Thomson, RC (2009). 「デュアルビームFIB/FEG-SEMにおけるEBSD/EDS複合トモグラフィー」. Journal of Microscopy . 233 (3): 442– 450. doi : 10.1111/j.1365-2818.2009.03138.x . PMID 19250465. S2CID 42955621 .  
  138. ^ Moser, DE; Cupelli, CL; Barker, IR; Flowers, RM; Bowman, JR; Wooden, J.; Hart, JR (2011). Davis, William J. (編). 「電子ナノビーム（EBSD, CL, EDS）とVredefortドームの同位体U–Pbおよび(U–Th)/He分析によって明らかになった、ジルコン衝撃波による新たな現象と大規模衝突構造の年代測定および再構築へのその利用」本論文は、トム・クローグを記念した地質年代学特集号に掲載された一連の論文の一つである。Canadian Journal of Earth Sciences . 48 (2): 117– 139. Bibcode : 2011CaJES..48..117D . doi : 10.1139/E11-011 .
  139. ^ Laigo, J.; Christien, F.; Le Gall, R.; Tancret, F.; Furtado, J. (2008). 「HP型耐熱合金中の炭化物のSEM、EDS、EPMA-WDS、EBSDによる特性評価」. Materials Characterization . 59 (11): 1580– 1586. doi : 10.1016/j.matchar.2008.02.001 .
  140. ^ 「リチウム含有化合物および合金のマイクロスケール分析」 AZoM.com 2023年1月18日。2023年2月17日時点のオリジナルよりアーカイブ。
  141. ^ Wisniewski, Wolfgang; Švančárek, Peter; Prnová, Anna; Parchovianský, Milan; Galusek, Dušan (2020). 「電子後方散乱回折法（EBSD）によるY 2 O 3 –Al 2 O 3マイクロスフェアの結晶化解析」 . Scientific Reports . 10 (1): 11122. Bibcode : 2020NatSR..1011122W . doi : 10.1038/ s41598-020-67816-7 . PMC 7338460. PMID 32632218 .  
  142. ^大藤 宏明; 山本 正志 (2015). 「オスミウム表面コーティングを用いた軽元素のEDS定量」 . Journal of Mineralogical and Petrological Sciences . 110 (4): 189– 195. Bibcode : 2015JMPeS.110..189O . doi : 10.2465/jmps.141126 . S2CID 93672390 . 
  143. ^フラーム、エラリー（2014）「走査型電子顕微鏡（SEM）：考古学への応用」、Encyclopedia of Global Archaeology、ニューヨーク、ニューヨーク：Springer New York、pp.  6487– 6495、doi：10.1007/978-1-4419-0465-2_341、ISBN 978-1-4419-0426-3
  144. ^ Stinville, JC; Callahan, PG; Charpagne, MA; Echlin, MP; Valle, V.; Pollock, TM (2020). 「高解像度デジタル画像相関を用いたニッケル基超合金の滑り不可逆性の直接測定」 . Acta Materialia . 186 : 172– 189. Bibcode : 2020AcMat.186..172S . doi : 10.1016/j.actamat.2019.12.009 . OSTI 1803462. S2CID 213631580 .  
  145. ^ Charpagne, Marie-Agathe; Strub, Florian; Pollock, Tresa M. (2019). 「進化的アルゴリズムを用いたマルチモーダルデータアプローチによるEBSDデータセットの正確な再構築」. Materials Characterization . 150 : 184–198 . arXiv : 1903.02988 . doi : 10.1016/j.matchar.2019.01.033 . S2CID 71144677 . 
  146. ^ Zhao, Chong; Stewart, David; Jiang, Jun; Dunne, Fionn PE (2018). 「HR-EBSDおよびHR-DICを用いた鉄系およびコバルト系ハードフェイシング合金の変形比較評価」. Acta Materialia . 159 : 173–186 . Bibcode : 2018AcMat.159..173Z . doi : 10.1016/j.actamat.2018.08.021 . hdl : 10044/1/68967 . S2CID 139436094 . 
  147. ^オロスコ＝カバレロ、アルベルト;ジャクソン、トーマス。ダ・フォンセカ、ジョアン・キンタ（2021）。「ショットピーニングされたRR1000ニッケル基超合金の荷重中のひずみ局所化の高解像度デジタル画像相関研究」(PDF)。アクタ・マテリアリア。220 117306。Bibcode : 2021AcMat.22017306O。土井：10.1016/j.actamat.2021.117306。S2CID 240539022。2023 年 3 月 25 日のオリジナルからアーカイブ(PDF) 。2023 年3 月 20 日に取得。 
  148. ^ Ye, Zhenhua; Li, Chuanwei; Zheng, Mengyao; Zhang, Xinyu; Yang, Xudong; Gu, Jianfeng (2022). 「FCC構造およびL12構造FeCoNiV高エントロピー合金の変形および破壊メカニズムのin situ EBSD/DICに基づく研究」. International Journal of Plasticity . 152 103247. doi : 10.1016/j.ijplas.2022.103247 . S2CID 246553822 . 
  149. ^ a b cヘストロファー、ジョナサン M.;スティンヴィル、ジャン＝シャルル。シャルパーニュ、マリー＝アガット。ミラー、マシュー P.ポロック、トレサ M.バイエルライン、アイリーン J. (2023)。 「ニッケル基超合金の三重接合における滑り局在化挙動」。アクタ・マテリアリア。249 118801。Bibcode : 2023AcMat.24918801H。土井：10.1016/j.actamat.2023.118801。OSTI 2420863。S2CID 257216017。  
  150. ^ Sperry, Ryan; Han, Songyang; Chen, Zhe; Daly, Samantha H .; Crimp, Martin A.; Fullwood, David T. (2021). 「変形Ti-7Alにおける活性滑り系の同定のためのEBSD、DIC、AFM、ECCIの比較」 . Materials Characterization . 173 110941. doi : 10.1016/j.matchar.2021.110941 . S2CID 233839426 . 
  151. ^ガオ、ウェンジエ;ルー・ジュンシア。周、建立。劉、リンエン。ワン、ジン。張岳飛。張澤（2022）。 「インコネル 718 の変形と破壊に対する粒径の影響: 現場 SEM-EBSD-DIC 調査」。材料科学と工学: A。861 144361.土井: 10.1016/j.msea.2022.144361。S2CID 253797056。 
  152. ^ Di Gioacchino, Fabio; Quinta da Fonseca, João (2015). 「オーステナイト系ステンレス鋼の多結晶塑性に関する実験的研究」 . International Journal of Plasticity . 74 : 92–109 . doi : 10.1016/j.ijplas.2015.05.012 .
  153. ^ Mingard, KP; Roebuck, B.; Jones, HG; Stewart, M.; Cox, D.; Gee, MG (2018). 「3Dにおける硬質金属微細構造の可視化と測定」. International Journal of Refractory Metals and Hard Materials . 71 : 285– 291. doi : 10.1016/j.ijrmhm.2017.11.023 .
  154. ^ a b Lin, FX; Godfrey, A.; Jensen, D. Juul; Winther, G. (2010). 「3D EBSD法による商用純度アルミニウムの変形構造の解析」. Materials Characterization . 61 (11): 1203– 1210. doi : 10.1016/j.matchar.2010.07.013 .
  155. ^ Khorashadizadeh, A.; Raabe, D.; Zaefferer, S.; Rohrer, GS; Rollett, AD; Winning, M. (2011). 「等角チャネルプレス法で処理した超微細粒CuZr合金の3D EBSDによる5パラメータ粒界解析」. Advanced Engineering Materials . 13 (4): 237– 244. doi : 10.1002/adem.201000259 . S2CID 18389821 . 
  156. ^ Tsai, Shao-Pu; Konijnenberg, Peter J.; Gonzalez, Ivan; Hartke, Samuel; Griffiths, Thomas A.; Herbig, Michael; Kawano-Miyata, Kaori; Taniyama, Akira; Sano, Naoyuki; Zaefferer, Stefan (2022). 「機械研磨による連続切片作成を用いた電子後方散乱回折（EBSD）法に基づく大容量3次元微細構造マッピングのための新規全自動システムの開発と、316Lステンレス鋼の特殊境界解析への応用」 Review of Scientific Instruments . 93 (9): 093707. Bibcode : 2022RScI...93i3707T . doi : 10.1063/5.0087945 . PMID 36182491 . S2CID 252628156。  
  157. ^ Zaafarani, N.; Raabe, D.; Singh, RN; Roters, F.; Zaefferer, S. (2006). 「3D EBSDおよび結晶塑性有限要素シミュレーションを用いたCu単結晶のナノインデント直下の組織と微細構造の3次元調査」. Acta Materialia . 54 (7): 1863– 1876. Bibcode : 2006AcMat..54.1863Z . doi : 10.1016/j.actamat.2005.12.014 . hdl : 11858/00-001M-0000-0019-5A14-4 .
  158. ^橋本 輝夫; トンプソン ジョージ E.; 周 暁栄; ウィザーズ フィリップ J. (2016). 「超微細切片法を用いた材料科学のための連続ブロック面走査型電子顕微鏡による3Dイメージング」 . Ultramicroscopy . 163 : 6–18 . doi : 10.1016/j.ultramic.2016.01.005 . PMID 26855205 . 
  159. ^ DeMott, Ryan; Haghdadi, Nima; Kong, Charlie; Gandomkar, Ziba; Kenney, Matthew; Collins, Peter; Primig, Sophie (2021). 「微細αチタン微細構造の3D電子後方散乱回折特性評価：収集、再構成、および分析方法」 . Ultramicroscopy . 230 113394. doi : 10.1016/j.ultramic.2021.113394 . PMID 34614440. S2CID 238422160 .  
  160. ^ Konrad, J.; Zaefferer, S.; Raabe, D. (2006). 「 3D EBSD-FIB法を用いた温間圧延Fe 3 Al基合金における硬質ラーベス粒子周辺の配向勾配の調査」 . Acta Materialia . 54 (5): 1369– 1380. Bibcode : 2006AcMat..54.1369K . doi : 10.1016/j.actamat.2005.11.015 .
  161. ^ Calcagnotto, Marion; Ponge, Dirk; Demir, Eralp; Raabe, Dierk (2010). 「2Dおよび3D EBSDによる超微細粒二相鋼の配向勾配と幾何学的に必要な転位の解析」. Materials Science and Engineering: A. 527 ( 10): 2738– 2746. doi : 10.1016/j.msea.2010.01.004 .
  162. ^ Gholinia, A.; Brough, I.; Humphreys, J.; McDonald, D.; Bate, P. (2010). 「3D EBSDを用いたCu-Snブロンズの動的再結晶化の調査」. Materials Science and Technology . 26 (6): 685– 690. Bibcode : 2010MatST..26..685G . doi : 10.1179/026708309X12547309760966 . S2CID 137530768 . 
  163. ^ Pirgazi, Hadi (2019). 「連続切片法で収集された3D EBSDデータのアライメントについて」. Materials Characterization . 152 : 223–229 . doi : 10.1016/j.matchar.2019.04.026 . S2CID 149835216 . 
  164. ^ Winiarski, B.; Gholinia, A.; Mingard, K.; Gee, M.; Thompson, G.; Withers, PJ (2021). 「大面積EBSDに伴うアーティファクトの補正」 . Ultramicroscopy . 226 113315. doi : 10.1016 /j.ultramic.2021.113315 . PMID 34049196. S2CID 235241941 .  
  165. ^コニジネンベルク、ペンシルベニア州;ザエフェラー、S.ラーベ、D. (2015)。 「3D EBSDによって導き出される幾何学的に必要な転位レベルの評価」。アクタ・マテリアリア。99 : 402–414。Bibcode : 2015AcMat..99..402K。土井：10.1016/j.actamat.2015.06.051。

さらに読む

ウィキメディア コモンズには、電子後方散乱回折に関連するメディアがあります。

コード

ビデオ

「 https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Electron_backscatter_diffraction&oldid=1333897095」より取得