光円錐ゲージ

理論物理学において、光円錐ゲージはゲージ対称性から生じる曖昧さを除去するアプローチである。この用語は様々な状況を指すが、いずれの場合も場Aの零成分はゼロ（または他の変数の単純な関数）に設定される。^{[ 1 ] [ 2 ]}

光円錐ゲージの利点は、QCDの場合のグルーオンなどの場が横方向であることである。その結果、ゴーストやその他の非物理的な自由度はすべて排除される。欠点は、ローレンツ対称性などの一部の対称性が不明瞭になる（つまり、非顕在化して証明が困難になる）ことである。

ゲージ理論

ゲージ理論において、光円錐ゲージとは、 ${\displaystyle A^{+}=0}$

${\displaystyle A^{+}(x^{0},x^{1},x^{2},x^{3})=A^{0}(x^{0},x^{1},x^{2},x^{3})+A^{3}(x^{0},x^{1},x^{2},x^{3})}$

これは、ヤン・ミルズ対称性によって暗示される冗長性を取り除く方法です。

弦理論

弦理論では、光円錐ゲージは世界面上の再パラメータ化不変性を次のように 固定します

${\displaystyle X^{+}(\sigma,\tau)=p^{+}\tau}$

ここでは定数、はワールドシート時間です。 ${\displaystyle p^{+}}$ ${\displaystyle \tau}$

参照

• 光円錐座標

参考文献

1. 光円錐ゲージ、サミール・D・マサー
2. 光円錐ゲージにおけるQCD計算Nuclear Physics B - 第165巻、第2号、1980年3月24日、237～268ページ、DJ Pritchard、WJ Stirling著[1]